Составители:
Рубрика:
20
чтобы проплыть не по отрезку пути A – B (рис. 5, б), а по замкнутому
пути, будет величина
d,
L
C
=
∫
Vl
(21)
которая называется циркуляцией.
Приведенный пример подсказывает, как измерять магнитное поле вок-
руг проводника с током. Для этого необходимо вычислить циркуляцию
d,
L
С
=
∫
Hl
(22)
которая и будет количественной мерой магнитного поля.
Поскольку причиной, вызывающей магнитное поле, является ток, то
следует записать
d,
L
ki
=
∫
Hl
(23)
где k– коэффициент пропорциональности.
Опыты, проведенные еще Ампером, показали, что коэффициент про-
порциональности k в системе единиц СИ равняется 1. Поэтому оконча-
тельно этот закон Ампера может быть сформулирован в виде
d,
L
i
=
∫
Hl
(24)
причем интеграл (24) можно брать по любому пути L, но обязательно
охватывающему ток. Закон Ампера в виде формулы (24) справедлив
только для случая постоянного тока, текущего по одиночному провод-
нику. В дальнейшем закон Ампера был расширен и было доказано, что
он справедлив и для разветвленного, и для распределенного тока (на-
пример, текущего по поверхности проводника, под которым будем по-
нимать суммарный ток
i
∑
):
1
n
k
ii
∑
=
∑
или, переходя к векторной форме:
d
S
i
∑
=
∫
JS
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
