Составители:
Рубрика:
34
Однако в дальнейшем при анализе электромагнитных явлений и про-
цессов в материалах будем считать, что имеем дело с линейными и од-
нородными средами с постоянными параметрами.
Наиболее простая связь между указанными парами векторов элект-
ромагнитного поля существует для изотропных сред, и она представля-
ется соотношениями для прямоугольной системы координат x, y, z, даю-
щими девять недостающих уравнений для решения системы
независимых уравнений Максвелла:
a
a
a
,
,
,
xx
yy
zz
DE
DE
DE
=ε
=ε
=ε
a
a
a
,
,
,
xx
yy
zz
BH
BH
BH
=µ
=µ
=µ
;
;(41)
.
xx
yy
zz
JE
JE
JE
=σ
=σ
=σ
В векторной форме соотношения (41) записываются следующим образом:
aa
,,,
=ε =
µ
=σ
DEB HJE
(42)
где ε
а
– абсолютная диэлектрическая проницаемость, Ф/м; µ
а
– абсо-
лютная магнитная проницаемость, Гн/м; σ – проводимость, 1/Ом⋅м, ко-
торые являются скалярными положительными «коэффициентами».
В теории и практике электромагнетизма соотношения (41) и (42)
имеют глубокий смысл, и их называют «материальными уравнениями»,
связывающими количественно между собой соответствующие пары век-
торов электромагнитного поля. В связи с тем, что все три параметра,
характеризующие изотропную среду, – положительные коэффициенты,
пары векторов E и D, H и B, а также J и E являются колинеарными, т. е.
параллельными векторами, совпадающими по направлению.
Соотношение
=σ
JE
представляет собой запись закона Ома в диф-
ференциальной форме.
Имеется и более общая форма записи этого закона, учитывающего
силы, которые, с макроскопической точки зрения, имеют «электричес-
кое происхождение». В этом случае
ст
().
=σ +
JEE
(43)
Смысл величины E
ст
, входящей в это соотношение, таков.
Пусть какая-то «неэлектрическая сила» вызывает движение зарядов.
Всегда можно представить себе некоторое электрическое поле, в кото-
ром заряды будут двигаться точно так же, как под воздействием «не-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
