Построение сейсмических изображений. Воскресенский Ю.Н. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РГУНиГ им. Губкина | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
14
- -
приемник
G (
рис
. 2.5).
Затем
,
пользуясь
понятием
мнимого
источника
S
*
,
по
-
строим
падающий
и
отраженный
луч
,
приходящий
к
приемнику
G.
Кроме
нормали
h
S
из
источника
S,
опустим
на
границу
еще
одну
нормаль
h
0
из
точки
М
.
Тогда
,
двойные
времена
пробега
волны
по
направлениям
нормалей
h
S
и
h
0
будут
соответственно
равны
t
S
=2h
S
/v
и
t
0
=2h
0
/v,
а
соотношение
между
этими
временами
,
как
видно
из
рисунка
будет
:
v
l
tt
S
2
sin
0
ϕ
∓=
, (2.4)
где
знаки
∓
зависят
от
знака
угла
наклона
границы
и
соответствуют
формуле
(2.2),
в
которую
для
перевода
начала
координат
из
точки
S
в
точку
М
мы
и
подставляем
выражение
(2.4)
для
t
S
∗)
.
Тогда
получим
:
222222
0
/)sin(/)( vlvltlt
ОСТ
ϕ
−+=
(2.5)
или
окончательно
2222
0
/)cos()( vltlt
ОСТ
ϕ
+=
. (2.6)
Формула
(2.6)
показывает
,
что
годограф
отраженной
волны
на
сейсмограмме
ОСТ
имеет
форму
гиперболы
,
симметричной
относительно
средней
точки
М
независимо
от
угла
наклона
границы
;
время
t
0
соответствует
вершине
этой
гиперболы
.
Выражение
(2.6)
записывают
и
в
другом
виде
:
)/()(
222
0 ОСТОСТ
Vltlt +=
, (2.7)
где
V
ОСТ
=v/cos
ϕ
(2.8)
называется
скоростью
ОСТ
.
Хотя
скорость
и
угол
наклона
не
связаны
друг
с
другом
,
удобство
использования
комплексного
фиктивного
параметра
V
ОСТ
состоит
лишь
в
том
,
что
входящие
в
него
величины
v
и
ϕ
,
в
соответствии
с
формулой
(2.7),
характеризуют
кривизну
гиперболического
годографа
отра
-
женной
волны
.
При
увеличении
V
ОСТ
(
или
угла
наклона
границы
)
кривизна
гиперболы
уменьшается
,
а
при
уменьшении
V
ОСТ
(
или
угла
наклона
) –
увели
-
чивается
.
Это
обстоятельство
,
как
будет
показано
ниже
,
используется
в
мето
-
де
ОСТ
.
∗)
Рекомендуем
это
сделать
самостоятельно
.

Страницы