Построение сейсмических изображений. Воскресенский Ю.Н. - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РГУНиГ им. Губкина | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
23
- -
ют доминирующие волны-помехи в виде прямых и преломленных волн, ам-
плитуды которых превышают амплитуды однократных отражений.
Мы предполагаем, что покрывающая границу среда является однород-
ной, и, значит, лучи являются прямыми линиями. Если же покрывающая сре-
да является слоистой, то лучи не будут прямыми линиями и оси синфазности
отраженных волн будут негиперболическими. Поэтому считается, что реаль-
но формулы (2.1) и (2.6), рассчитанные на гиперболичность отражений, спра-
ведливы для удалений, не превышающих глубину границы. Негиперболич-
ность осей, особенно сильно проявляющаяся на малых временах, приводит к
тому, что отражения на этих временах полностью не спрямляются из-за иска-
женных значений кинематических поправок. Применение мьютинга позволя-
ет избежать чрезмерного влияния и этого эффекта на малых временах. На рис.
2.10 приведен пример сейсмограммы ОСТ и ее трансформаций, по которым
можно судить о величине растяжения трасс на малых временах после ввода
кинематических поправок и результатах действия последующего мьютинга.
Скоростной анализ. Правильность временных разрезов ОСТ зависит от
того, насколько точно мы определим и введем в трассы сейсмограмм кинема-
тические поправки, соответствующие однократным волнам. В свою очередь,
кинематические поправки связаны с кривизнами гипербол через V
ОСТ
.
Процедура скоростного анализа состоит из двух этапов:
1. Получения по сейсмограммам ОСТ скоростей V
ОСТ
для всех заре-
гистрированных волн (однократных и кратных отраженных, ди-
фрагированных);
2. Выбора максимальных значений V
ОСТ
, характерных, как правило,
для однократных отраженных волн, и построения графика V
ОСТ
(t
0
),
используемого для ввода кинематических поправок.
На первом этапе необходимо порознь разрешить зарегистрированные на
сейсмограмме волны в пространстве параметров V
ОСТ
, t
0
. Поэтому для каждо-
го момента времени t
0
реализуется суммирование амплитуд трасс сейсмо-
грамм ОСТ вдоль вычисляемых по формуле (2.7) гиперболических траекто-
рий в заранее выбранном диапазоне кривизн этих траекторий (определяемых
V
ОСТ
) и с заданным шагом ∆V
ОСТ
. При совпадении теоретической траектории с
гиперболической осью синфазности волны, относящаяся к вершине гипербо-
лы на времени t
0
амплитуда суммарного сигнала достигает максимума, что
свидетельствует о наличии волны, V
ОСТ
для которой совпадает с известным
значением V
ОСТ
теоретической гиперболы. Амплитуду суммарного сигнала
представляют в виде ее зависимости от V
ОСТ
для каждого момента времени t
0
.
Подобные изображения получили название вертикальных спектров скоро-
стей. На рис. 2.11а показана модельная сейсмограмма ОСТ и рассчитанный
по ней вертикальный спектр скоростей. На сейсмограмме видно уменьшение
кривизн гипербол с увеличением времени, что на спектре соответствует уве-
личению значений V
ОСТ
, определяемых по максимумам кривых.

Страницы