Составители:
Рубрика:
Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
21
- -
приемник, ко времени t
0
=2h
0
/v. Тогда с учетом формулы (2.6) можно запи-
сать, что кинематическая поправка равна
0
2222
00
)/cos()( tvlttltt
ОСТk
−+=−=∆
ϕ
, (2.19)
откуда
( )
2
22
2
0
2
0
cos
v
l
ttt
k
ϕ
+=∆+
.
Возводя левую часть уравнения в квадрат, и приняв, что ∆t
k
2
<< ∆t
k
, получим
приближенное параболическое значение кинематической поправки, справед-
ливое для небольших удалений
2
0
2
2
0
22
22
cos
ОСТ
k
Vt
l
vt
l
t =≈∆
ϕ
. (2.20)
Отсюда следует, что кинематическая поправка увеличивается с удалением l и
уменьшается с увеличением V
ОСТ
. Учитывая, что V
ОСТ
=v/cosφ, получаем, что
чем больше угол наклона границы, тем меньше должна быть кинематическая
поправка. Поправка в случае горизонтальной границы (
ϕ
=0) равна
0
222
0
)/( tvltt
k
−+=∆
(2.21)
Рис. 2.9. Пояснение сущности кинематической поправки. Кинематиче-
ские поправки устраняют различия времен прихода волн при изме-
няющихся удалениях источник-приемник, приводя их ко времени t
0
.
Дуга (пунктир) радиусом ММ′
′′
′=h
0
отсекает пары одинаковых отрез-
ков, времена прохождения волной которых компенсируются вводом
кинем
а
тических поправок.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »
