Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 23 -
0
2
2
dn
λ
=+ . (19)
Для воздуха 1n = и при отражении от границы раздела оптически
менее плотной среды с оптически более плотной в точке В фаза волны
изменяется на
π
, а в разность хода добавляется половина длины волны в
вакууме.
Рис. 12. Получение полос равной толщины на тонком прозрачном клине
Из
A
OC имеем:
(
)
2
22
R
Rd r
=
−+,
где
r - радиус кольца Ньютона.
При нормальном падении света полосы равной толщины имеют вид
концентрических окружностей, а при наклонном падении – эллипсов.
Из предыдущего выражения толщина воздушного зазора
d
равна:
2
2
r
d
R
= .
Подставляя в оптическую разность хода, получим:
2
0
2
r
R
=+
. 
                                      λ0
                            = 2dn +      .                 (19)
                                      2
      Для воздуха n = 1 и при отражении от границы раздела оптически
менее плотной среды с оптически более плотной в точке В фаза волны
изменяется на π , а в разность хода добавляется половина длины волны в
вакууме.




           Рис. 12. Получение полос равной толщины на тонком прозрачном клине
      Из AOC имеем:

                                  R2 = ( R − d ) + r 2 ,
                                                  2



где r - радиус кольца Ньютона.
       При нормальном падении света полосы равной толщины имеют вид
концентрических окружностей, а при наклонном падении – эллипсов.
       Из предыдущего выражения толщина воздушного зазора d равна:
                                                r2
                                             d=    .
                                                2R
       Подставляя в оптическую разность хода, получим:
                                              r 2 λ0
                                         =       + .
                                              R 2



                                       - 23 -

Страницы