Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 59 -
Рассмотрим луч от источника света S, прошедший через поляризатор П
(рис. 30). На выходе из него имеем линейно поляризованный луч
0
E
u
ur
в
плоскости пропускания 0-0 поляризатора. На пути поляризованного луча
света поместим второй поляризатор, который называется анализатором. При
вращении анализатора интенсивность света на его выходе постепенно
возрастает до некоторого максимального значения, затем убывает до нуля.
Световой вектор,
0
E
uur
прошедший через поляризатор, можно разложить
на два взаимно перпендикулярных гармонических колебания одинаковой
частоты
ω
с разностью фаз 0 или
π
(рис. 31). Одно из них
0
x
E
uuur
направим
вдоль плоскости пропускания анализатора
0
//
00
x
−
, а другое
0 y
E
uuur
-
ортогонально этой плоскости. Через анализатор пройдет только одна
составляющая
0
x
E
uur
, параллельная плоскости пропускания анализатора и
определяемая выражением
00
cos
x
EE
γ
=
,
где
γ
- угол между плоскостями пропускания анализатора и
поляризатора.
Поскольку интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды
волны, то
2
0
cosII
γ
= (53)
S
0
0
0
E
uur
0
x
E
u
uur
0
/
0
/
А
0
0
0
E
uur
oy
E
u
uur
0
/
0
/
0
x
E
uuur
γ
Рис.30. Схема прохождения света
через систему поляризатор-
анализатор
Рис. 31. Световой вектор,
разложенный на две взаимно
ортогональные составляющие 
      Рассмотрим луч от источника света S, прошедший через поляризатор П
                                                                    uur
(рис. 30). На выходе из него имеем линейно поляризованный луч E0 в
плоскости пропускания 0-0 поляризатора. На пути поляризованного луча
света поместим второй поляризатор, который называется анализатором. При
вращении анализатора интенсивность света на его выходе постепенно
возрастает до некоторого максимального значения, затем убывает до нуля.
                                   uuur
                                   E0 x                       0
                                                                 uuur
                          0/
                                        0/                uu
                                                           r     Eoy
                  uur                                     E0
                  E0                   А
                0


      S
                                                                                 γ
                                                                        uuur
                                                                          /
                                                                      0 E
                                                                          0x         0   0/
                0
          Рис.30. Схема прохождения света                 Рис. 31. Световой вектор,
            через систему поляризатор-                  разложенный на две взаимно
                     анализатор                         ортогональные составляющие
                       uur
      Световой вектор, E0 прошедший через поляризатор, можно разложить
на два взаимно перпендикулярных гармонических колебания одинаковой
                                                         uuur
частоты ω с разностью фаз 0 или π (рис. 31). Одно из них E0x направим
                                                              0x              uuur
вдоль плоскости пропускания анализатора 0 / − 0 / , а другое E0 y -

ортогонально этой плоскости. Через анализатор пройдет только одна
              uuur
составляющая E0x , параллельная плоскости пропускания анализатора и
определяемая выражением
                                          E0 x = E0 cos γ ,
     где γ - угол между плоскостями пропускания анализатора и
поляризатора.
     Поскольку интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды
волны, то
                        I = I 0 cos 2 γ                            (53)


                                           - 59 -

Страницы