ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
- 68 -
преломления в призме. Направляя пучок белого света от линейного
источника (щель), параллельно ребру призмы, и проецируя изображение
щели на экран, он получал его растянутым в виде цветной полосы (спектра).
При сравнении спектров, полученных с помощью призм с равными
преломляющими углами, но из разных веществ, было замечено, что спектры
не только отклонены
на разные углы, но и растянуты на большую или
меньшую длину. Ньютон применил метод скрещенных призм, состоящий в
том, что свет проходил последовательно через две призмы, преломляющие
ребра которых расположены перпендикулярно друг к другу (рис. 38).
Цветная полоска, получающаяся в результате действия одной призмы,
отклонялось второй призмой в разных своих частях
различно в зависимости
от величины показателя преломления, так что окончательная форма и
расположение спектра определялось величиной дисперсии обеих призм.
Рис. 38. Метод скрещенных призм Ньютона
Зависимость показателя преломления среды n от частоты
ν
света
нелинейная и немонотонная. Область значений ν , в которых
()
0/ 0dn d dn dν> λ< соответствует нормальной дисперсии света.
Для всех прозрачных бесцветных веществ функция
()
nf=λ имеет в
видимой части спектра характер, показанный на рис. 39.
преломления в призме. Направляя пучок белого света от линейного источника (щель), параллельно ребру призмы, и проецируя изображение щели на экран, он получал его растянутым в виде цветной полосы (спектра). При сравнении спектров, полученных с помощью призм с равными преломляющими углами, но из разных веществ, было замечено, что спектры не только отклонены на разные углы, но и растянуты на большую или меньшую длину. Ньютон применил метод скрещенных призм, состоящий в том, что свет проходил последовательно через две призмы, преломляющие ребра которых расположены перпендикулярно друг к другу (рис. 38). Цветная полоска, получающаяся в результате действия одной призмы, отклонялось второй призмой в разных своих частях различно в зависимости от величины показателя преломления, так что окончательная форма и расположение спектра определялось величиной дисперсии обеих призм. Рис. 38. Метод скрещенных призм Ньютона Зависимость показателя преломления среды n от частоты ν света нелинейная и немонотонная. Область значений ν, в которых dn d ν > 0 ( dn / d λ < 0 ) соответствует нормальной дисперсии света. Для всех прозрачных бесцветных веществ функция n = f ( λ ) имеет в видимой части спектра характер, показанный на рис. 39. - 68 -
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 66
- 67
- 68
- 69
- 70
- …
- следующая ›
- последняя »