Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 75 стр.

      При частотах ω , заметно отличающихся от собственных частот ω0 k ,

сумма в (69) будет мала по сравнению с единицей, так что n 2 ≈ 1 . Вблизи
каждой из собственных частот функция (69) терпит разрыв: при стремлении
ω к ω0 k слева она обращается в + ∞ , при стремлении справа в - ∞ (см.
пунктирные кривые на рис. 7). Такое поведение функции (69) обусловлено
тем, что мы пренебрегли трением излучения. Тогда амплитуда вынужденных
колебаний при резонансе обращается в бесконечность. Учет трения
излучения приводит к зависимости n2 от ω , показанной на рис. 44 сплошной
кривой.
      Перейдя от n2 к n и от ω к λ , получим кривую, изображенную на рис.
45. Участок 3-4 аналогичен кривой, приведенной на рис. 39. Участки 1-2 и 3-
4 соответствуют нормальной дисперсии. На участке 2-3 дисперсия
аномальна.




Рис. 44. График функции n = f (ω) с учетом       Рис. 45. Кривая n = f (λ ) в области
                         2

того, что входящие в состав молекул оптические   одной из резонансных длин волн
электроны имеют неодинаковые собственные
частоты ω0 k .




                         Тема 11. Тепловое излучение.

11.1. Закон Кирхгофа.

11.2. Закон Стефана-Больцмана.

                                        - 75 -