Составители:
2
1
2
22
'
2
1
~
+
θ−θ
θ−θ
=ν
kk
kk
t
d
. (3.6.8)
Запишем в окончательном виде формулу, выражающую разность
волновых чисел двух компонент через линейные диаметры колец:
2
1
2
22
'
2
1
~
+
−
−
=ν
kk
kk
dd
dd
t
d
(3.6.9)
Теперь для определения
ν
~
d
нам необходимо измерить линейные
диаметры двух систем интерференционных колец для двух компонент
сверхтонкой структуры внутри исследуемой спектральной линии. Для
повышения точности определения
ν
~
d
имеет смысл измерять диаметры
колец, начиная со второго и заканчивая пятым. Дальнейшие кольца рас-
положены тесно друг к другу и погрешность определения разности
квадратов диаметров колец растет очень быстро. Усреднять можно всю
правую часть (
3.6.9), или отдельно числитель и знаменатель.
3.6.2. Определение ядерного магнитного момента
В настоящей работе предлагается определить величины расщепле-
ния основного состояния
21
2
5 S стабильного изотопа Rb
87
по сверхтон-
кому расщеплению линий дублета рубидия
21
2
21
2
56 SP − и
21
2
23
2
56 SP − . Схема переходов и сверхтонкое расщепление основно-
го
21
2
5 S
состояния показаны на рис. 3.6.3. Сверхтонкое расщепление
возбужденных состояний
21
2
6 P и
23
2
6 P пренебрежимо мало (поду-
майте, почему?).
Рис. 3.6.3 Схема переходов в Rb.
54
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- …
- следующая ›
- последняя »
