Составители:
0j
WMgHΔ=
μ
, (3.7.2)
где M
j
- магнитное квантовое число, принимающее ряд значений J,
(J – 1),..., -J (всего 2J + 1 значений), g -множитель Ландэ, µ
0
- магнетон
Бора, H - напряженность внешнего магнитного поля, упрощается и пе-
реходит в
0
WMjHΔ= μ
(3.7.3)
Учитывая правила отбора для магнитного квантового числа:
∆M
j
=0 – для π - компоненты и
∆M
j
= ±1 – для ±σ – компоненты,
получаем классический зеемановский триплет с частотным расщепле-
нием
c
H
m
e
π
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=νΔ
4
, т.е. нормальный эффект Зеемана.
Мультиплетные линии дают сложный или аномальный эффект. Од-
нако, в сильных магнитных полях сложный эффект переходит в простое
расщепление, как и в случае нормального эффекта.
Ниже речь будет идти только о нормальном эффекте.
По классической теории расщепление спектральных линий вызыва-
ется возникающим в магнитном поле прецессиональным движением
колеблющихся электронов. Квантовая теория объясняет появление
спектральных составляющих как результат вызванного магнитным по-
лем расщепления атомных уровней энергии.
Обе трактовки, применительно к нормальному эффекту, дают один
и тот же результат, как для интенсивности и поляризации спектральных
линий, так и для частот, а именно: составляющие, появляющиеся при
наложении магнитного поля, сдвинуты по частоте от первоначальной
расщепленной линии на величину
c
H
m
e
π
ν
4
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=Δ
. (3.7.4)
где
H - напряженность магнитного поля; e/m - удельный заряд элек-
трона (CGSM). Из формулы (3.7.3) видно, что измерив
H и
ν
Δ
можно
определить e/m
. Переходя от частоты к длинам волн с помощью соот-
ношения
λν = c, формулу(3.7.3) можно записать в виде:
58
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 56
- 57
- 58
- 59
- 60
- …
- следующая ›
- последняя »
