Составители:
на плоскостям экрана, то на расстоянии
F·tgα, где F — фокусное рас-
стояние линзы, от главного фокуса возникает светлая точка. Ясно, что
при освещении эталона расходящимся пучком света, найдутся лучи,
составляющие тот же угол α
с перпендикуляром к эталону, но лежащие
в другом азимуте. Эти лучи так же соберутся в точке фокальной плос-
кости линзы, удаленные от главного фокуса на то же расстояние
Ftgα.
Так как эффект интерференции для всех этих лучей будет один и тот же
(постоянному
α отвечает постоянное D), то в фокальной плоскости воз-
никает светлое кольцо k
-го порядка интерференции (Рис. 3.7.2).
Так как в падающем пучке имеются лучи любых направлений, то
помимо кольца
k-то порядка возникнут кольца других порядков. Из
выражения
α−
λ
=
λ
=
22
sin2 n
tD
k (3.7.6)
видно, что центральное кольцо
(α - минимальное) будет иметь наивыс-
ший порядок интерференции.
Кольца больших диаметров будут иметь меньшие порядки интер-
ференции. Если пронумеровать кольца,
считая центральное кольцо пер-
вым и обозначить порядок интерференции первого кольца
1
22
1
sin2 α−
λ
= n
t
k ,
то порядок интерференции второго кольца будет k
2
= (k
1
– 1), третьего
кольца k
3
= (k
1
– 2) и т.д. В принятой нумерации P-ое кольцо будет
иметь порядок интерференции k
Р
= k
1
–(P– 1).
Резкость интерфе-
ренционной картины,
создаваемой эталоном,
будет зависеть от коэф-
фициента отражения по-
верхностей
r (Рис. 3.7.3).
Причина повышенной
резкости интерференци-
онной картины, созда-
ваемой эталоном Фабри-
Перо, заключается в осо-
бенности интерференции
большего числа лучей,
Рис. 3.7.3.
Распределение интенсивности в
проходящем свете в зависимости от поряд-
ка интерференции k и коэффициента от-
ражения поверхностей r.
60
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- …
- следующая ›
- последняя »
