Составители:
приводящей к сужению интерференционных максимумов.
Эталон Фабри - Перо можно с успехом использовать для разреше-
ния очень близких спектральных линий λ и λ
1
.
Действительно, кольцо k
-го порядка в картине, возникающей за
счет света с длиной волны λ, имеет угловой диаметр Θ
= 2α.
(α и λ удовлетворяют соотношению
α−
λ
=
22
sin2 n
t
k ).
Кольцо того же порядка k
, но возникшее в свете длины волны λ
1
будет
иметь угловой диаметр Θ'
= 2α'.
(α' и λ
1
удовлетворяют соотношению
'sin2
22
1
α−
λ
= n
t
k
)
Узость колец обеих интерференционных картин позволяет раздель-
но видеть даже очень близкие кольца, что и обеспечивает разрешение
очень близких длин волн.
Применение эталона Фабри-Перо для измерения разности длин
волн ограничено, однако, со стороны больших значений этой разности.
Для того, чтобы убедиться в этом, сопоставим изменение угла ∆
α, свя-
занное с переходом от
P-го кольца к P + 1-му кольцу, с изменением
угла
dα P -го кольца, обусловленным изменением длины волны на dλ от
λ до λ' = λ + dλ.
Как ∆α, так и dα можно получить из условия 2tµcosβ =
k
p
λ. Первому изменению ∆λ будет соответствовать изменение k
p
на 1,
второму изменению
dλ будет соответствовать изменение длины волны λ
на dλ
. Соответствующим дифференцированием получим:
α
λ
=
β
λ
−=βΔ
sin2sin2 ttn
,
α
λ
=
β
λ
−=β
sin2sin2 t
kd
tn
kd
d
(3.7.7)
Имея в виду, что sinα =
msinβ и, следовательно,
cos
cos
dn d
β
α
=β
α
имеем:
cos
cos 2 sin
n
t
β
λ
Δα = −
α
α
,
cos
cos 2 sin
kd
dn
t
β
λ
α=−
α
α
(3.7.8)
Однозначность измерений с эталоном Фабри-Перо возможна лишь
при условии
dα < ∆α/2, ибо в противном случае, а именно, в случае,
когда
dα может быть и меньше и больше ∆α/2, теряется возможность
выявления колец одного и того же порядка в интерференционных кар-
тинах различных длин волн.
61
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 59
- 60
- 61
- 62
- 63
- …
- следующая ›
- последняя »
