Составители:
Рубрика:
λ
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
λ
λ
=λ d
kT
hc
Shc
dI
b
1exp
2
)(
5
2
, (4.4.2а)
где с – скорость света в вакууме, S – площадь поперечного сечения
пучка.
Тот же закон в форме зависимости от частоты света имеет не-
сколько иной вид:
3
2
2
()
exp 1
b
hS
dI d
h
c
kT
ν
ν
=
ν
⎛⎞
−
⎜⎟
⎝⎠
ν
, (4.4.2б)
здесь – третья степень частоты.
Полная мощность, которая должна была бы выйти через поверх-
ность, в 2π стерадиан, с учетом косинусной зависимости от полярного
угла:
λ
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
λ
λ
π
=λ d
kT
hc
Shc
dФ
b
1exp
2
)(
5
2
(4.4.3а)
ν
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
ν
νπ
=ν d
kT
h
S
c
h
dФ
b
1exp
2
)(
2
3
(4.4.3б)
Этой формулой должно описываться распределение интенсивно-
сти и в излучении с поверхности твердого тела, но только в случае, если
на поверхности не возникает потерь из-за отражения и образец можно
считать оптически бесконечно толстым, непрозрачным. Тела, удовле-
творяющие этим требованиям, называются
абсолютно черными тела-
ми,
т.к. они не отразят и не пропустят сквозь себя внешнее излучение.
Реально законам излучения абсолютно черного тела (4.4.2) –
(4.4.3) соответствует только излучение, выходящее из малого отверстия
в стенке большой полости. Поверхности раздела фаз в этом случае нет,
так что нет и отражения, а излучение, попавшее в полость, полностью
поглотится стенками на многочисленных переотражениях даже в слу-
чае, если их коэффициент отражения относительно высок. Очень близко
65
