Спектральные приборы. Загрубский А.А - 27 стр.

UptoLike

Рубрика: 

ный пучок сфокусировать на выходную фокальную поверхность. И,
конечно, с минимальными аберрациями и минимальными потерями
света. В спектрографах и полихроматорах
объектив камеры должен
обеспечить также удобную форму фокальной поверхности (например
плоскую) и качественное изображение во всех ее точках. В монохрома-
торах эта задача несколько проще. Нет требований к форме фокальной
поверхности и можно избежать аберраций децентрировки, связанных с
неаксиальными лучами в объективе, так что основные факторы, приво-
дящие к искажению изображения, – конечная высота входной щели и
аберрации диспергирующего элемента.
Основные параметры этих узловсветосила, линейный размер и
фокусное расстояние.
Светосила, т.е. телесный угол, в котором собирается излучение от
входной щели, либо выходит из монохроматора, существенна при по-
строении внешних оптических системосветителей. Очевидно, свето-
силы должны быть согласованы.
Линейный размер определяет апертуру пучка и, следовательно,
дифракционный предел разрешения (см. [
7], раздел 1.2.1). Фокусное
расстояние обычно не является самостоятельным предметом обсужде-
ния. Можно считать, что это вторичный параметр, однозначно опреде-
ляемый выбранными по принципиальным соображениям светосиле и
апертуре. Но знать его необходимо, т.к. и линейная дисперсия, и опти-
мальная ширина щели пропорциональны фокусному расстоянию.
Построение высококачественных
линзовых коллиматоров, в кото-
рых непросто избавиться от хроматических аберраций, – задача слож-
ная. Их расчетсамостоятельная наука, но общая схема расчета вполне
описывается известными законами геометрической оптики линзовых
систем со
сферическими или цилиндрическими поверхностями. Допол-
нительные
цилиндрические линзы часто используют для компенсации
астигматизма неосевых фокусирующих систем, возникающего обычно
в зеркальных коллиматорах.
Рис. 2.3.1. Влияние хроматической
аберрации на ориентацию и форму
фокальной поверхности спектрогра-
фа. λ
1
> λ
2
, f
1
> f
2
.
λ
1
f
1
λ
2
f
2
27