Основы аэрогидромеханики. Часть II. Загузов И.С. - 51 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

dq dh
=
(2.7)
Это следует из второй формы записи первого закона термодинамики:
. Но так как в процессе
dq dh dp=−
v
p
const
=
, следовательно: и то-
гда .
0dp =
dq dh=
Поскольку теплоемкость при постоянном давлении
p
dh
C
dT
= , то
.
p
dq C dT=
С другой стороны, из первой формы записи первого закона термоди-
намики:
. Дифференцируя уравнение Клапей-
рона при
V
dq du pd C dT pd=+ = +
vv
p
const= и
R
const
=
, получим:
p
dRdT=
v
. Тогда
.
V
dq C dT RdT=+
Следовательно:
, откуда получаем важное соот-
ношение в теоретической термодинамике:
pV
CdT CdT RdT=+
pV
С CR
−
= (2.8)
Соотношение (2.8) впервые было дано в работах Роберта Майера, не-
мецкого теплофизика, и получило название уравнения Майера, которое
читается следующим образом: Разность между удельными теплоемко-
стями при постоянном давлении и постоянном объеме одного килограмма
идеального газа равна газовой постоянной.
Если правую и левую части в уравнении Майера (2.8) умножить на мо-
лярную
массу
µ
, то получим соотношение для молярных теплоемкостей:
8,314
pV
ССRR
µ
µ
µµ
−===
кДж
кмоль К
⎤
⎥
⋅
⎦
,
которое является константой для одного киломоля любого газа. Отметим,
что теплоемкость при постоянном давлении и теплоемкость при постоян-
ном объеме являются теплофизическими характеристиками рабочего тела.
Найдем количество тепла, участвующее в изобарном процессе.
Так как
(
)
p
dq C T dT= , то .
()
2
1
T
p
T
qCTd=
∫
T
Видно, что для вычисления этого интеграла необходимо иметь харак-
теристику
(
)
p
С fT= , которая находится в процессе опыта.
Упрощенно можно записать по аналогии с изохорным процессом:
(
)
21p
qCT T=−, если
p
Cconst
=
51

Страницы