Прямоугольный резонатор - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ЮФУ | Ростов-на-Дону

Составители: 

Рубрика: 

22
θ
θ
tgyi
tgiy
biy
2
2
1
ˆ
1
ˆ
ˆ
ˆ
+
+
+=
, (25)
где
biy
ˆ
1
ˆ
2
+=
– относительная проводимость нагрузки в плоскости 2–2;
Λ
=
= ll
π
β
θ
2– электрическая длина резонатора;
Λ=−=
πχµεωβ
2
22
aa
- постоянная распространения.
Чтобы воспользоваться формулой (23) геометрическая длина резонатора
l
должна быть достаточно большой, т. е. такой при которой можно пренебречь
взаимодействием между неоднородностями по местным полям.
Выделив в (23) вещественную
1
ˆ
g
и мнимую
1
ˆ
bi
части, после подстановки
в (16) и преобразований получим
2
2
ˆ
1cos
ˆ
1
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−+=
θθ
tg
b
bL
. (26)
Затухание равно нулю (L=1) , если выбрать электрическую длину
нагруженного резонатора из соотношения
00
ˆ
2 btg =
θ
. (27)
Очевидно, если
1
ˆ
0
>>b
, то
π
θ
p
≅
0
(p=1,2,3…) , что эквивалентно длине
резонатора
2/
0
Λ≅ pl
, где Λ
0
− резонансная длинна волны нагруженного
резонатора.
В полосе пропускания резонатора проводимость слабо зависит от частоты, и
её можно принять постоянной (
0
ˆˆ
bb =
) . Частотная характеристика резонатора
определяется главным образом изменением электрического расстояния θ с
частотой. Полагаем в диапазоне частот θ = θ
0
+ ∆θ , причём в узкой полосе при
1
ˆ
>>b
можно принять
θ
θθ
θ
θ
θθ
∆+≅
∆−
∆+
=±≅
0
0
0
1
;1cos tg
tgtg
tgtg
tg
.

Страницы