ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
кону Ома, на нелинейном – не выполняется закон Ома); затем выделяется об-
ласть насыщения тока (от ν
н
до ν
кр1
), когда явление рекомбинации не приво-
дит к возрастанию тока хотя концентрация зарядов растет (широкий участок
этой кривой характерен для газов, т.е. для материалов, у которых малое ко-
личество примесей); участок кривой 1 за пределами ν
кр1
– это самостоятель-
ный процесс ионизации, когда внешние факторы: космическое излучение α и
β лучей, ультрафиолетовые лучи, рентгеновское излучение и световое дав-
ление, а также за счет собственной энергии первичных процессов (фотоиони-
зация в объеме промежутка), эти факторы значительно увеличивают элек-
тропроводность газа. Иногда, особенно в сильно разреженных газах, возмож-
но появление электропроводности из-за ионов, образовавшихся в результате
соударения заряженных частиц с молекулами газа. Такая ионизация называ-
ется ударной. Она может возникнуть в газе, если кинетическая энергия элек-
трона за время свободного пробега в результате столкновений (упругих или
не упругих) под действием электрического поля, окажется достаточно боль-
шой и превысит энергию ионизации нейтральной молекулы
и
W
2
2
mv
> . В
этом случае электропроводность газа, вызванная ударной ионизацией, назы-
вается самостоятельной. В слабых электрических полях ударной ионизации
нет и соответственно нет самостоятельной электропроводности.
Электропроводность жидкостей связана со строением их молекул ри-
сунок 1.8 ( кривая 2). В неполярных жидкостях электропроводность зависит
от наличия диссоциированных примесей, в том числе и от воды. В полярных
жидкостях электропроводность определяется не только примесями, но и дис-
социацией молекул самой жидкости кривая 2 участок от ν
н
до ν
кр2
, причем,
чем больше примесей, тем уже эта зона, а ток в жидкостях вызывается дви-
жением ионов или перемещением более крупных коллоид. Невозможность
полного удаления из жидких диэлектриков примесей, способных к диссоциа-
кону Ома, на нелинейном – не выполняется закон Ома); затем выделяется об- ласть насыщения тока (от νн до νкр1), когда явление рекомбинации не приво- дит к возрастанию тока хотя концентрация зарядов растет (широкий участок этой кривой характерен для газов, т.е. для материалов, у которых малое ко- личество примесей); участок кривой 1 за пределами νкр1 – это самостоятель- ный процесс ионизации, когда внешние факторы: космическое излучение α и β лучей, ультрафиолетовые лучи, рентгеновское излучение и световое дав- ление, а также за счет собственной энергии первичных процессов (фотоиони- зация в объеме промежутка), эти факторы значительно увеличивают элек- тропроводность газа. Иногда, особенно в сильно разреженных газах, возмож- но появление электропроводности из-за ионов, образовавшихся в результате соударения заряженных частиц с молекулами газа. Такая ионизация называ- ется ударной. Она может возникнуть в газе, если кинетическая энергия элек- трона за время свободного пробега в результате столкновений ( упругих или не упругих) под действием электрического поля, окажется достаточно боль- mv 2 шой и превысит энергию ионизации нейтральной молекулы > Wи . В 2 этом случае электропроводность газа, вызванная ударной ионизацией, назы- вается самостоятельной. В слабых электрических полях ударной ионизации нет и соответственно нет самостоятельной электропроводности. Электропроводность жидкостей связана со строением их молекул ри- сунок 1.8 ( кривая 2). В неполярных жидкостях электропроводность зависит от наличия диссоциированных примесей, в том числе и от воды. В полярных жидкостях электропроводность определяется не только примесями, но и дис- социацией молекул самой жидкости кривая 2 участок от νн до νкр2 , причем, чем больше примесей, тем уже эта зона, а ток в жидкостях вызывается дви- жением ионов или перемещением более крупных коллоид. Невозможность полного удаления из жидких диэлектриков примесей, способных к диссоциа-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »