Электротехническое материаловедение. Агеева Н.Д - 23 стр.

растет с увеличением температуры. При очень больших напряженностях
электрического поля, величиной порядка 10 - 100 МВ/м, ток в жидкости не
подчиняется закону Ома, что связано с увеличением числа движущихся под
влиянием поля ионов. У жидкостей в кривой зависимости тока от напряже-
ния нет горизонтального участка. Хотя для жидкостей очень высокой степе-
ни очистки он может и быть, что соответствует току насыщения в (увеличе-
ние участка νн - νкр2 кривой 2 рисунок 1.8).
      В коллоидных системах может быть молионная или электрофоретиче-
ская проводимость. Носители заряда в этом случае группы молекул ( молио-
ны). Электрофоретическая проводимость может наблюдаться в трансформа-
торном масле, содержащем эмульгированную воду (пленка воды).
      Электропроводность твердых диэлектриков складывается из электрон-
ной и ионной проводимостей, причем первая наблюдается в сильных полях.
Ток проводимости от направленных ионов обуславливается перемещением
ионов примесей и ионов самой структуры, поэтому определяется кривой 3
рисунка 1.8 или узкой областью насыщения от νн до νкр3. В диэлектриках с
атомными и молекулярными решетками ток проводимости оценивается
только ионами различной примеси, причем при некоторой температуре име-
ем выражение
                                 γ = q n0γ uT [Ом-1 см-1],
где q – заряд носителя; n0γ - число носителей в 1 объема, см3; uT - подвиж-
ность, см3/с.
      В ионных кристаллических диэлектриках ток проводимости определя-
ется перемещением ионов одного знака, например, NaCl где по направлению
сил электрического поля движутся только положительно заряженные ионы
натрия. При высоких температурах в токе проводимости принимают участие
ионы другого знака. в этом предположении в зависимости lnγ = f(1/T) более
крутой спад прямой указывает на то, что ток проводимости при высоких тем-
пературах создается ионами обоих знаков и при сильном поле наблюдается
электронная проводимость, которая измеряется по формуле Пуля
                                      γ` = γ eβ E ,
где E – напряженность поля; γ - удельная проводимость в области независи-
мости γ от E или, когда скорость перемещения носителей зарядов пропор-
циональна E; β - числовой коэффициент, характеризующий материал.
      При напряженности поля, близкой к пробивным значениям более точ-
ной оказывается формула Френкеля
                                  γ` = γ eβ E .


     1.5. Диэлектрические потери в диэлектриках

     1.5.1. Основные понятия