ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
ции, осложняет получение высококачественных электроизоляционных жид-
костей с малой удельной электропроводностью. Сильнополярные жидкости с
высокой удельной электропроводностью относятся к проводникам с ионной
электропроводностью. Уменьшить удельную проводимость можно путем
очистки жидкого диэлектрика. При длительном пропускании электрического
тока через неполярную жидкость наблюдается уменьшение электропровод-
ности из - за переноса свободных ионов примесей к электродам. Этот про-
цесс носит название электрической очистки диэлектрика. Удельная проводи-
мость любой жидкости зависит от температуры. С ее увеличением возрастает
подвижность ионов из-за уменьшения вязкости жидкости, а также из-за уве-
личения степени тепловой диссоциации, что приводит к увеличению элек-
тропроводности жидкого диэлектрика. Наиболее точное выражение для оп-
ределения удельной проводимости при изменении температуры описывается
формулой
γ = А exp(- а / Т)
где А и а - постоянные коэффициенты для данной жидкости.
Часто для выражения удельной проводимости жидкости от температуры ис-
пользуют формулу
γ = γ
0
exp(α t),
где γ и α - постоянные величины для данной жидкости; t - температура,
О
С.
Удельная проводимость жидкости зависит от ее вязкости, это можно
доказать, воспользовавшись законом Стокса ( движение шара в вязкой среде
под действием постоянной силы ). Тогда установившаяся скорость
υ = F / (6 π r η), (1.3)
где F - сила; r - радиус шара; η - динамическая вязкость жидкости.
Сила, действующая на носитель заряда и вызывающая его направлен-
ное перемещение,
F = q E, (1.4)
где q –заряд носителя; Е - напряженность электрического поля.
Используя выражение для удельной проводимости из закона Ома, получим
γ =n
0
q u = n
0
q υ / E, (1.5)
где υ, м
2
/с В - подвижность носителей заряда, равная средней скорости на-
правленного движения носителей в поле с напряженностью, равной единице;
п
0
- концентрация носителей заряда.
Подставив в формулу (1.5) выражения (1.3) и (1.4) получим выражение для
проводимости
γ = n
0
q2 / (6 π r η).
Отсюда следует, что при независимости от температуры n
0
, q и г, т.е. пренеб-
регая тепловой диссоциацией, можно утверждать, что произведение удель-
ной проводимости и вязкости жидкости есть величина постоянная при раз-
ных температурах (правило Л.В. Писаржевского и П.И. Вальдена ):
γ h = n
0
q
2
/ (6 г r
1
). (1.6)
Из формулы (1.6) видно, что проводимость возрастает при уменьшении вяз-
кости. С учетом тепловой диссоциации частиц жидкости произведение γ h
ции, осложняет получение высококачественных электроизоляционных жид- костей с малой удельной электропроводностью. Сильнополярные жидкости с высокой удельной электропроводностью относятся к проводникам с ионной электропроводностью. Уменьшить удельную проводимость можно путем очистки жидкого диэлектрика. При длительном пропускании электрического тока через неполярную жидкость наблюдается уменьшение электропровод- ности из - за переноса свободных ионов примесей к электродам. Этот про- цесс носит название электрической очистки диэлектрика. Удельная проводи- мость любой жидкости зависит от температуры. С ее увеличением возрастает подвижность ионов из-за уменьшения вязкости жидкости, а также из-за уве- личения степени тепловой диссоциации, что приводит к увеличению элек- тропроводности жидкого диэлектрика. Наиболее точное выражение для оп- ределения удельной проводимости при изменении температуры описывается формулой γ = А exp(- а / Т) где А и а - постоянные коэффициенты для данной жидкости. Часто для выражения удельной проводимости жидкости от температуры ис- пользуют формулу γ = γ0 exp(α t), где γ и α - постоянные величины для данной жидкости; t - температура, ОС. Удельная проводимость жидкости зависит от ее вязкости, это можно доказать, воспользовавшись законом Стокса ( движение шара в вязкой среде под действием постоянной силы ). Тогда установившаяся скорость υ = F / (6 π r η), (1.3) где F - сила; r - радиус шара; η - динамическая вязкость жидкости. Сила, действующая на носитель заряда и вызывающая его направлен- ное перемещение, F = q E, (1.4) где q –заряд носителя; Е - напряженность электрического поля. Используя выражение для удельной проводимости из закона Ома, получим γ =n0 q u = n0 q υ / E, (1.5) где υ, м /с В - подвижность носителей заряда, равная средней скорости на- 2 правленного движения носителей в поле с напряженностью, равной единице; п0 - концентрация носителей заряда. Подставив в формулу (1.5) выражения (1.3) и (1.4) получим выражение для проводимости γ = n0 q2 / (6 π r η). Отсюда следует, что при независимости от температуры n0, q и г, т.е. пренеб- регая тепловой диссоциацией, можно утверждать, что произведение удель- ной проводимости и вязкости жидкости есть величина постоянная при раз- ных температурах (правило Л.В. Писаржевского и П.И. Вальдена ): γ h = n0 q2 / (6 г r1). (1.6) Из формулы (1.6) видно, что проводимость возрастает при уменьшении вяз- кости. С учетом тепловой диссоциации частиц жидкости произведение γ h
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »