Частные вопросы курса физики. Александров В.Н - 109 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МПГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

108
Соотношение (6.3) показывает, что напряженность электрического поля в
диэлектрике ослаблена по сравнению с вакуумом в ε раз. Это связано с
поляризацией диэлектриков в электрическом поле.
Графически любое поле можно изобразить в виде силовых линий,
касательные к которым дают направление вектора напряженности в данной
точке поля. Условились считать, что число силовых линий, проходящих через
площадку единичной площади, пропорционально Е. Направление силовых
линий выбирается по силовому воздействию поля на единичный
положительный заряд («пробный заряд»). На рис. 6.2 силовыми линиями
представлены электрические поля, созданные точечным положительным (рис.
6.2а), отрицательным (рис. 6.2б) и двумя разноименными зарядами (рис. 6.2в).
Если электрическое поле создается несколькими зарядами, то
напряженность поля в любой точке пространства равна векторной сумме
напряженности полей, создаваемых
каждым зарядом в отдельности.
Это – принцип суперпозиции.
Рис. 6.3 иллюстрирует принцип
суперпозиции в случае
электрического поля, созданного
двумя разноименными зарядами
+q
1
и -q
2
:
12A
E E E
.
Поток вектора напряженности электрического поля.
Теорема Остроградского – Гаусса
Несмотря на то, что принцип суперпозиции всегда определяет
результирующую напряженность поля, созданного многими зарядами,
практическое применение его в случае большого числа зарядов приводит к
Рис. 6.2
а)
б)
в)
+q
+q
-q
Рис. 6.3
+q
1
-q
2
А
2
E
1
E
A
E
     Соотношение (6.3) показывает, что напряженность электрического поля в
диэлектрике ослаблена по сравнению с вакуумом в ε раз. Это связано с
поляризацией диэлектриков в электрическом поле.
     Графически любое поле можно изобразить в виде силовых линий,
касательные к которым дают направление вектора напряженности в данной
точке поля. Условились считать, что число силовых линий, проходящих через
площадку единичной площади, пропорционально Е. Направление силовых
линий выбирается по силовому воздействию поля на единичный
положительный заряд («пробный заряд»). На рис. 6.2 силовыми линиями
представлены электрические поля, созданные точечным положительным (рис.
6.2а), отрицательным (рис. 6.2б) и двумя разноименными зарядами (рис. 6.2в).




                +q                   -q              +q             -q

           а)                   б)                         в)

                                          Рис. 6.2

    Если электрическое поле создается несколькими зарядами, то
напряженность поля в любой точке пространства равна векторной сумме
напряженности полей, создаваемых
каждым зарядом в отдельности.      +q1                           -q2
Это – принцип суперпозиции.
                                                          E2
Рис. 6.3 иллюстрирует принцип
суперпозиции         в     случае                                EA
электрического поля, созданного
двумя разноименными зарядами                        А
+q1 и -q2:                                                E1
     E A  E1  E2 .
                                                 Рис. 6.3

           Поток вектора напряженности электрического поля.
                    Теорема Остроградского – Гаусса

    Несмотря на то, что принцип суперпозиции всегда определяет
результирующую напряженность поля, созданного многими зарядами,
практическое применение его в случае большого числа зарядов приводит к

108

Страницы