Частные вопросы курса физики. Александров В.Н - 142 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МПГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

141
то на проводник с током в магнитном поле действует сила, которую называют
силой Ампера.
Рассмотрим элемент провода длиной dl (рис.8.6) и сечением S=a·b, в
котором течет ток I, создаваемый зарядами q, движущимися со средней
скоростью
. Суммарная сила
dF
, действующая на этот элемент dl проводника
с током в магнитном поле
В
равна
лi
ii
dF F ( q )[ ,B ]


.
Тогда, введя вектор
dl
, равный элементу dl и сонаправленный с вектором
, и учтя, что сумма зарядов в элементе dl равна
i
i
q qnSdl
, а ток в
проводнике
I qnS
, получим
dF I [ dl ,B ]
. (8.22)
Полученный закон (8.22) был установлен Ампером. Он позволяет найти
силу
dF
, действующую на неподвижный элемент тока
в магнитном поле с
индукцией
В
.
Действие силы Ампера на проводник с током широко используется в
работе различных механизмов, в частности, в электроизмерительных
приборах и электродвигателях.
Закон электромагнитной индукции. Самоиндукция
В 1831 г. М.Фарадей показал, что меняющееся во времени магнитное поле
создает меняющееся электрическое поле. При этом циркуляция напряженности
E
этого поля, взятая по длине l исследуемого контура (рис.8.7), определяется
скоростью изменения магнитного потока
s
Ф ВdS
, пронизывающего
поверхность S, опирающуюся на контур l; и равна ЭДС электромагнитной
индукции
и
, возникающей в этом контуре:
.
и
s
l
dФd
E dl B dS
dt dt
(8.23)
Знак минус определяется правилом Ленца, гласящим, что индукционный
ток всегда направлен так, чтобы своим магнитным полем препятствовать тому
изменению магнитного поля, которое его вызвало. 
то на проводник с током в магнитном поле действует сила, которую называют
силой Ампера.
     Рассмотрим элемент провода длиной dl (рис.8.6) и сечением S=a·b, в
котором течет ток I, создаваемый зарядами q, движущимися со средней
скоростью  . Суммарная сила
                         
                             dF , действующая на этот элемент dl проводника
с током в магнитном поле В равна
                            dF   Fл  (  qi )[  ,B ] .
                                       i          i


    Тогда, введя вектор dl , равный элементу dl и сонаправленный с вектором
 , и учтя, что сумма зарядов в элементе dl равна  qi  qnSdl , а ток в
                                                                   i

проводнике I  qnS , получим

                                   dF  I [ dl ,B ] .                   (8.22)
    Полученный закон (8.22) был установлен Ампером. Он позволяет найти
силу dF , действующую на неподвижный элемент тока Idl в магнитном поле с
индукцией В .
    Действие силы Ампера на проводник с током широко используется в
работе различных механизмов, в частности, в электроизмерительных
приборах и электродвигателях.

              Закон электромагнитной индукции. Самоиндукция

    В 1831 г. М.Фарадей показал, что меняющееся во времени магнитное поле
создает меняющееся электрическое поле. При этом циркуляция напряженности
E этого поля, взятая по длине l исследуемого контура (рис.8.7), определяется
скоростью изменения магнитного потока Ф   ВdS , пронизывающего
                                                               s
поверхность S, опирающуюся на контур l; и равна ЭДС электромагнитной
индукции и, возникающей в этом контуре:
                                                       dФ    d
                                и         Edl     dt
                                                             BdS .
                                                             dt s
                                                                        (8.23)
                                           l

    Знак минус определяется правилом Ленца, гласящим, что индукционный
ток всегда направлен так, чтобы своим магнитным полем препятствовать тому
изменению магнитного поля, которое его вызвало.




                                                                          141

Страницы