Частные вопросы курса физики. Александров В.Н - 172 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МПГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

171
Соотношение (10.3) может быть использовано и для рассеивающей линзы,
если принять во внимание следующее правило знаков:
a) фокусное расстояние собирающей линзы имеет положительный
знак, а рассеивающей – отрицательный;
б) расстояние от источника (предмета) до линзы d
1
всегда имеет
положительный знак;
в) расстояние до изображения d
2
имеет положительный знак, если
изображение действительное, отрицательный – если мнимое.
Рис. 10.7
Исходя из введенных правил,
покажем, что параллельный пучок
лучей, проходя через
рассеивающую линзу, становится
расходящимся, как бы давая в
фокусе мнимое изображение
находящегося на бесконечности
источника (рис. 10.7).
Действительно, d
1
= ∞,поэтому
из (10.3) следует, что
2
11
dF
,
т.е. d
2
<0.
Уравнение (10.3) позволяет выбрать лучи удобные для построения
изображения в собирающих и рассеивающих линзах. На рис. 10.8. показано
построение основных лучей для собирающей и рассеивающей линз.
Рис. 10.8
Так как центральную часть линзы для узких пучков можно уподобить
плоскопараллельной пластине, то пренебрежение толщиной линзы означает
пренебрежение смещением параллельного пучка, идущего под углом θ к
оптической оси (рис. 10.9).
F
F
O
1
1
2
3
3
F
F
1
1
2
3
3
F
F
O
O
    Соотношение (10.3) может быть использовано и для рассеивающей линзы,
если принять во внимание следующее правило знаков:
       a) фокусное расстояние собирающей линзы имеет положительный
           знак, а рассеивающей – отрицательный;
       б) расстояние от источника (предмета) до линзы d1 всегда имеет
           положительный знак;
       в) расстояние до изображения d2 имеет положительный знак, если
           изображение действительное, отрицательный – если мнимое.
                                             Исходя из введенных правил,
                                         покажем, что параллельный пучок
                                         лучей,       проходя          через
                                         рассеивающую линзу, становится
                                         расходящимся, как бы давая в
              F           F              фокусе    мнимое       изображение
                     O                   находящегося на бесконечности
                                         источника (рис. 10.7).
                                             Действительно, d1 = ∞,поэтому
                                                                                  1    1
                                                 из (10.3) следует, что              ,
                                                                                  d2   F
                                                 т.е. d2<0.
                       Рис. 10.7

    Уравнение (10.3) позволяет выбрать лучи удобные для построения
изображения в собирающих и рассеивающих линзах. На рис. 10.8. показано
построение основных лучей для собирающей и рассеивающей линз.




               1                                              1       1
                         1
               2
                                 F                                2

       F   3
                   O                                  F           O           F
                             3
                                                                          3
                                                              3


                                     Рис. 10.8

    Так как центральную часть линзы для узких пучков можно уподобить
плоскопараллельной пластине, то пренебрежение толщиной линзы означает
пренебрежение смещением параллельного пучка, идущего под углом θ к
оптической оси (рис. 10.9).


                                                                                   171

Страницы