Частные вопросы курса физики. Александров В.Н - 173 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МПГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

172
Рис. 10.9.
Прямую АВ называют побочной
оптической осью; ее пересечение с
фокальной плоскостью определяет
положение побочного фокуса F', где
сходится после преломления пучок
лучей, параллельный этой оси.
В геометрической оптике часто
используется понятие оптической
силы линзы D = 1/F; единица
измерения величины D – диоптрия.
Диоптрия соответствует F = 1м.
§ 2. Волновая оптика
Интерференция света. Условия наблюдения интерференционной картины.
Когерентность
Волновые свойства света проявляются в явлении интерференции. Явление
интерференции заключается в том, что при определенных условиях в области,
освещаемой двумя источниками света, вместо светового пятна наблюдается
чередование светлых и темных полос. Для наблюдения интерференции
необходимо, чтобы источники света были когерентными: у волн этих
источников совпадают плоскости колебания электрических векторов и частоты
колебаний; и эти волны приходят в область наблюдения (точка А на рис.10.10)
под малым апертурным углом .
Рассмотрим распространение в пространстве бегущих электромагнитных
волн от двух когерентных источников с начальной разностью фаз равной нулю.
Рис.10.10
Если точка наблюдения А находится от
источников соответственно на расстоянии R
1
и R
2
(рис. 10.10), то величины их
электрических полей (e
1
и e
2
) в точке А
равны, соответственно:
1 1 1
cos( )e E t kR

,
2 2 2
cos( )e E t kR

. (10.5)
Поскольку практически все приемники света реагируют на энергию
(усредненную по времени регистрации интенсивность излучения,
пропорциональную квадрату амплитуды Е колебаний) то интенсивность I
колебаний в точке А равна:
2 2 2
1 2 1 2 2 1
2 cos ( )
AA
I E E E E E k R R
, (10.6)
где
,
– интенсивность света в точке А, созданная первым и вторым
источниками, соответственно.
A
1
2
R
R
1
2
A
F
F
B
F
O 
                                                     Прямую АВ называют побочной
      A                                          оптической осью; ее пересечение с
                                                 фокальной плоскостью определяет
                                                 положение побочного фокуса F', где
                                                 сходится после преломления пучок
             
                                                 лучей, параллельный этой оси.
            F                 F                      В геометрической оптике часто
                  O
                                                 используется понятие оптической
                              F                  силы линзы D = 1/F; единица
                                  B              измерения величины D – диоптрия.
                                                 Диоптрия соответствует F = 1м.

                 Рис. 10.9.

                                 § 2. Волновая оптика
          Интерференция света. Условия наблюдения интерференционной картины.
                                  Когерентность

    Волновые свойства света проявляются в явлении интерференции. Явление
интерференции заключается в том, что при определенных условиях в области,
освещаемой двумя источниками света, вместо светового пятна наблюдается
чередование светлых и темных полос. Для наблюдения интерференции
необходимо, чтобы источники света были когерентными: у волн этих
источников совпадают плоскости колебания электрических векторов и частоты
колебаний; и эти волны приходят в область наблюдения (точка А на рис.10.10)
под малым апертурным углом .
    Рассмотрим распространение в пространстве бегущих электромагнитных
волн от двух когерентных источников с начальной разностью фаз равной нулю.
                                Если точка наблюдения А находится от
    1                           источников соответственно на расстоянии R1
               R1
                                и R2 (рис. 10.10), то величины их
                               электрических полей (e1 и e2) в точке А
                           A
                   R2           равны, соответственно:
            2                  e1  E1 cos(t  kR1 ) , e2  E2 cos(t  kR2 ) . (10.5)
          Рис.10.10
    Поскольку практически все приемники света реагируют на энергию
(усредненную по времени регистрации интенсивность излучения,
пропорциональную квадрату амплитуды Е колебаний) то интенсивность I
колебаний в точке А равна:
                          I A  E A2  E12  E22  2 E1E2 cos k ( R2  R1 ) ,   (10.6)
где E12 , E22 – интенсивность света в точке А, созданная первым и вторым
источниками, соответственно.

172

Страницы