Основы современной квантовой химии. Аминова Р.М. - 29 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

Этот набо относится к состоянию с L =2, =0, что дает ерм
1
D. После
выделения микросостояний, принадлежащих термам
3
P и
1
D , остается одно
микросостояниe с M
L
=0 и M
S
=0, что соответствуeт L =0 и S =0, и дает терм
1
S.
р S т
о п
евырожденным. Для терма
3
P возможны значения J =2, 1, 0. Согласно
ретьему правилу Гунда энергетическая термов имеет
следующий порядок
3
P
0
〉
3
P
1
〉
3
P
2
. Термом основного состояния является
терм
3
P
0
. Термы
1
D и
1
S имеют, соответственно, J = 2 и J =1, т.е.
записываются как
1
D
2
и
1
S
0
.
На рис.1 показано расположение терм для атома в
зависимости от кулоновских взаимодействий, с учетом спин битальных
взаимодействий, а также при помещении атома в гнитное поле см. далее).
В соответствии с правилами Гунда устойчив сть олученных термов
будет уменьшаться в направлении
3
P 〉
1
D 〉
1
S. Терм
3
P девятикратно
вырожден, терм
1
D -пятикратно вырожден, а терм
1
S является
н
т устойчивость
ов углерода
-ор
ма (
Рис.1
P
1
D
1
S
1
S
0
1
D
2
0
0
+2
+1
0
-1
-2
-1
3
M
J
3
P
2
P
3
1
3
P
+2
+1
0
-2
+1
0
-1
0 
Этот набор относится к состоянию с L =2, S =0, что дает терм 1D. После
выделения микросостояний, принадлежащих термам 3P и 1D , остается одно
микросостояниe с ML=0 и MS=0, что соответствуeт L =0 и S =0, и дает терм
1S.
      В соответствии с правилами Гунда устойчивость полученных термов
будет уменьшаться в направлении 3P 〉 1D 〉 1S. Терм 3P девятикратно
вырожден,   терм   1D   -пятикратно        вырожден,          а   терм   1S   является
невырожденным. Для терма 3P возможны значения J =2, 1, 0. Согласно
третьему правилу Гунда энергетическая устойчивость термов имеет
следующий порядок 3P0〉 3P1〉 3P2. Термом основного состояния является

терм 3P0.   Термы 1D и 1S        имеют, соответственно, J = 2 и J =1, т.е.

записываются как 1D2 и 1S0.
      На рис.1 показано расположение термов для атома углерода в
зависимости от кулоновских взаимодействий, с учетом спин-орбитальных
взаимодействий, а также при помещении атома в магнитное поле (см. далее).


                                                                         MJ
                                1                1
                                    S             S0                      0
                                                                         +2
                                1                1                       +1
                                    D             D2                      0
                                                                         -1
                                                                         -2



                                                                         +2
                                                     3                   +1
                                                         P2               0
                                                                         -1
                                                                         -2

                                3
                                    P                3
                                                         P1              +1
                                                                          0
                                                                         -1
                                                     3
                                                         P0               0




                                        Рис.1

Страницы