Основы современной квантовой химии. Аминова Р.М. - 32 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

)};1()1()1({()(
2
= JSJ
=
2
+−+++ LLSSJ
)}1()1()1
2
−+++ SSLLJ
=
({)(
2
+= JLJ ,
перепишем момент в виде
→→
−= Jg
J
γµ
,
где
)1(2
)1()1()1(
1
+
+
−
+
+
+
+=
JJ
LLSSJJ
g
называется фактором Ланде.
3.2 Эффект Зеемана
Ранее нами были рассмотрены энергетические состояния атома -
термы. Энергия термов зависит от квантовых L , S и J , но не зависит
ление магнитного поля, то есть терм (2J+1) - кратно
вырожден по значениям M
J
. При помещении атома
в магнитное поле
вырождение снимается, и энергия терма становится зависимой от квантового
что
магнитного момента µ с магнитным полем B может быть записана в виде
гамильтониан можно
представить в форме
чисел
от магнитного квантового числа M
J
, которое определяет проекцию полного
момента J на направ
числа проекции полного момента атома M
J
.
Из классической физики известно, энергия взаимодействия
−= BE
J
µ
int
Выбирая ось z вдоль поля, соответствующий
→→
.BJgH
z
int
∧
=
γ
Если магнитное поле невелико, т.е. энергия его взаимодействия со спиновым
и орбитальным магнитными моментами меньше, чем энергия их
взаимодействия друг с другом, то связь LS сохраняется. В этом случае для 
                             2
                ( SJ ) = =2 {( J ( J + 1) + S ( S + 1) − L( L + 1)};
                                 2
                    ( LJ ) = =2 {J ( J + 1) + L( L + 1) − S ( S + 1)},
перепишем момент в виде
                                          →             →
                                          µ J = −γg J ,
где
                                     J ( J + 1) + S ( S + 1) − L( L + 1)
                      g = 1+
                                                 2 J ( J + 1)
называется фактором Ланде.


                                         3.2 Эффект Зеемана
       Ранее нами были рассмотрены энергетические состояния атома -
термы. Энергия термов зависит от квантовых чисел L , S и J , но не зависит
от магнитного квантового числа MJ , которое определяет проекцию полного
момента J на направление магнитного поля, то есть терм (2J+1) - кратно
вырожден по значениям MJ. При помещении атома в магнитное поле
вырождение снимается, и энергия терма становится зависимой от квантового
числа проекции полного момента атома MJ.
       Из классической физики известно, что энергия взаимодействия
магнитного момента µ с магнитным полем B может быть записана в виде
                                                   →    →
                                         Eint = − µ J B
Выбирая ось z вдоль поля, соответствующий гамильтониан можно
представить в форме
                                                    ∧
                                        H int = γg J z B.
Если магнитное поле невелико, т.е. энергия его взаимодействия со спиновым
и     орбитальным     магнитными              моментами     меньше,        чем   энергия   их
взаимодействия друг с другом, то связь LS сохраняется. В этом случае для

Страницы