Применение гальваномагнитных явлений в полупроводниках для создания приборов и устройств СВЧ диапазона. Антропов В.А - 78 стр.

фекта в полупроводниках в широком диапазоне частот. Высказываются
только предположения, что основную роль при этом, особенно в области
СВЧ, играет время релаксации носителей заряда τ.
         Одно из первых исследований по измерению гальваномагнитного
эффекта в полупроводниках на высокой частоте было описано в работе
B.Donovan [18]. В качестве образца использовался Ge n – и p – типа с
удельным сопротивлением ( ρ ≈ 10-2 Ом ⋅ м ).
         Частота тока при измерении достигала 3 МГц, частота магнитного
поля была равна нулю. Во всех случаях получены результаты, не зависящие
от частоты в пределах точности эксперимента, причем не было обнаружено
сдвига фаз между ЭДС Холла и питающим током. Следовательно, можно
считать, что на этих частотах постоянная Холла не зависит от частоты, а
датчик Холла является чисто активным сопротивлением. Теоретические ис-
следования гальваномагнитного эффекта в металлах в широком диапазоне
частот приведены этим же автором в одной из своих работ.
         Если ток в полупроводниковом элементе будет пропорционален то-
ку в некоторой линии передачи, магнитное поле пропорционально напряже-
нию и фазовый сдвиг между током и магнитным полем датчика сохранится
равным фазовому сдвигу на нагрузке, то усредненная величина ЭДС Холла
будет пропорциональна активной мощности, передаваемой по линии. В этом
заключается принцип использования эффекта Холла для измерения электри-
                                                                    
ческой мощности. Пространственная ортогональность между векторами E и

H электромагнитного поля дает возможность использовать эти компоненты

для получения эффекта Холла в полупроводниках, причем ЭДС Холла будет
являться мерой потока мощности. Действительно, если через образец полу-
проводника, помещенный в электромагнитное поле, пропустить ток I , про-
порциональный и находящийся в фазе с напряженностью электрического
     
поля E , то ЭДС Холла, возникающая при взаимодействии этого тока с по-
    
лем H , будет пропорциональна плотности потока энергии в данной точке
поля. Преимуществом метода является то, что мерой потока энергии через
                                                                    78