Применение гальваномагнитных явлений в полупроводниках для создания приборов и устройств СВЧ диапазона. Антропов В.А - 95 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

95
В этом случае двухэлектродный датчик Холла как элемент цепи ока-
зывается разомкнутым по постоянному току (отсутствуют токовые электро-
ды), однако электрическая цепь замыкается по высокой частоте в воздухе
токами смещения.
Из формулы (3.25) следует, что между плотностью потока
z
P
мощно-
сти электромагнитного поля СВЧ – диапазона в данной точке и ЭДС Холла
H
U
на гранях полупроводникового датчика, помещенного в эту точку, суще-
ствует однозначное соответствие. Следовательно, возникающая ЭДС
Холлла может служить мерой проходящей мощности.
Рис. 3.3
Так как при распространении электромагнитной волны в свободном
пространстве ортогональность компонент сохраняется, а фазовый угол меж-
ду составляющими электромагнитной волны равен нулю, то можно записать
соотношение между ЭДС Холла и плотностью потока мощности в свобод-
ном пространстве (рис.3.3):
ϕ
2
cos
zH
kPU =
(3.26)
где
ϕ
- угол между плоскостью датчика и плоскостью поляризации
волны. 
         В этом случае двухэлектродный датчик Холла как элемент цепи ока-
зывается разомкнутым по постоянному току (отсутствуют токовые электро-
ды), однако электрическая цепь замыкается по высокой частоте в воздухе
токами смещения.

         Из формулы (3.25) следует, что между плотностью потока Pz мощно-
сти электромагнитного поля СВЧ – диапазона в данной точке и ЭДС Холла
U H на гранях полупроводникового датчика, помещенного в эту точку, суще-

ствует однозначное соответствие. Следовательно, возникающая ЭДС
Холлла может служить мерой проходящей мощности.




                                              Рис. 3.3

         Так как при распространении электромагнитной волны в свободном
пространстве ортогональность компонент сохраняется, а фазовый угол меж-
ду составляющими электромагнитной волны равен нулю, то можно записать
соотношение между ЭДС Холла и плотностью потока мощности в свобод-
ном пространстве (рис.3.3):

          U H = kPz cos 2 ϕ                                        (3.26)

         где ϕ - угол между плоскостью датчика и плоскостью поляризации
волны.




                                                                         95

Страницы