Динамика атмосферы. Аргучинцев В.К. - 123 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

123
Подставляя выражения (4.5.19) и (4.5.19а) в эти уравнения и учитывая, что )()( TETJ =
π
, получа-
ем расчетные формулы для вычисления потоков радиации:
∫
−−=
M
m
mudDTEmA )()()(
(4.5.24)
∫
∫
+−−
−−+=
M
m
mudDTEa
umdDTEmDTEamB
0
0
)()()1(
)()()()()(
o
(4.5.25)
где Т=Т(u), а
0
)(
=
=
u
uTT
o
.
Согласно формуле (4.5.24), поток длинноволновой радиации на уровне u=m, направленный
вниз, определяется излучением и поглощением вышележащих слоев атмосферы.
Из формулы (4.5.25) следует, что поток радиации на уровне u=m, направленный вверх,
складывается из излучения земной поверхности, достигшего уровня m (первое слагаемое), из по-
тока радиации, обусловленного излучением и поглощением в слое атмосферы между Землей и
уровнем m (второе слагаемое) и доли атмосферного излучения, отраженного земной поверхностью
и достигшего уровня m (последнее слагаемое).
_
Полагая в формулах (4.5.24) и (4.5.25) коэффициент
1=a
, что соответствует излучению
земной поверхности как абсолютно черного тела, получаем приближенные формулы для вычисле-
ния потоков длинноволновой радиации:
∫
−−=
M
m
mudDTEmA )()()(
, (4.5.26)
∫
−+=
m
umdDTEmDTEmB
0
)()()()()(
o
. (4.5.27)
На основании этих формул разработаны графические методы определения потоков радиа-
ции при помощи радиационных диаграмм. 
Подставляя выражения (4.5.19) и (4.5.19а) в эти уравнения и учитывая, что π J (T ) = E (T ) , получа-
ем расчетные формулы для вычисления потоков радиации:

                                                        M
                                              A(m) = − ∫ E (T )dD(u − m)                     (4.5.24)
                                                           m



                                                               m
                                    B (m) = a E (To ) D(m) + ∫ E (T )dD(m − u ) −
                                                                   0
                                                                                             (4.5.25)
                                                       M
                                             − (1 − a ) ∫ E (T )dD(u + m)
                                                       0




где Т=Т(u), а To = T (u ) u = 0 .

        Согласно формуле (4.5.24), поток длинноволновой радиации на уровне u=m, направленный
вниз, определяется излучением и поглощением вышележащих слоев атмосферы.
        Из формулы (4.5.25) следует, что поток радиации на уровне u=m, направленный вверх,
складывается из излучения земной поверхности, достигшего уровня m (первое слагаемое), из по-
тока радиации, обусловленного излучением и поглощением в слое атмосферы между Землей и
уровнем m (второе слагаемое) и доли атмосферного излучения, отраженного земной поверхностью
и достигшего уровня m (последнее слагаемое)._
        Полагая в формулах (4.5.24) и (4.5.25) коэффициент a = 1 , что соответствует излучению
земной поверхности как абсолютно черного тела, получаем приближенные формулы для вычисле-
ния потоков длинноволновой радиации:

                                                        M
                                              A(m) = − ∫ E (T )dD(u − m) ,                   (4.5.26)
                                                        m



                                                               m
                                        B(m) = E (To ) D(m) + ∫ E (T )dD(m − u ) .           (4.5.27)
                                                               0




        На основании этих формул разработаны графические методы определения потоков радиа-
ции при помощи радиационных диаграмм.




                                                               123

Страницы