Динамика атмосферы. Аргучинцев В.К. - 122 стр.

представляет собой отношение потока черной радиации B (ξ ) , прошедшей слой оптической тол-
щины ξ , к падающему на этот слой потоку радиации E (T ) . В отличие от коэффициента поглоще-
ния aλ , функция пропускания D(ξ ) имеет более простую структуру и хорошо аппроксимируется
аналитически. Ф.Н. Шехтер, на основании анализа данных, получила следующее выражение для
D(ξ ) :

                                                               ξ
                                     D(ξ ) = 0,471e −0 , 696       + 0,529 e −8 , 94 ξ ,        (4.5.21)

где

                                                       z
                                                                P
                                                   ξ = ∫ ρn         dz.                         (4.5.22)
                                                       0       1000


          Здесь ρ n - плотность водяного пара, P - давление в гектопаскалях. Коэффициенты в фор-
муле (4.5.21) выбраны с учетом поглощения не только водяным паром, но и углекислотой.
          На основании выражения (4.5.20):

                              D(0) = 1;              D(∞) = 0;             0 ≤ D(ξ ) ≤ 1 .      (4.5.23)

          Заменим теперь в формулах для расчета потоков длинноволновой радиации в атмосфере
коэффициент поглощения функцией пропускания.
          Меняя последовательность интегрирования в выражениях для нисходящего и восходящего
потоков длинноволновой радиации и вынося из под интегралов среднее значение коэффициента
поглощения деятельной поверхности почвы, формулы (4.5.11) и (4.5.12) можно переписать в сле-
дующем виде:
                                        2π π2
                                       M                                a (u −m)
                                                                                 
                                                                                
                                                        ∞
                                                                       − λ
                                 A = ∫  ∫ dϕ ∫ sin ϑdϑ ∫ a λ J λ (T )e cos ϑ dλ du ;
                                     m 0     0         0
                                                                                 
                                                                                
                                               π
                                      2π       2                   ∞   − aλ m

                               B = a ∫ dϕ ∫ cos ϑ sin ϑdϑ ∫ e          cos ϑ
                                                                                J λ (To )dλ +
                                       0       0                   0

                                           π
                                 m  2π 2           ∞       a (u − m )
                                                           − λ
                                                                             
                               + ∫  ∫ dϕ ∫ sin ϑdϑ ∫ a λ e cos ϑ J λ (T )dλ du +
                                 0  0    0                                  
                                                                            
                                                    0




                                           M
                                             2π π2                  a (u + m)
                                                                                      
                                                                                     
                                                             ∞
                                                                    − λ
                               + (1 − a ) ∫  ∫ dϕ ∫ sin ϑdϑ ∫ a λ e cos ϑ J λ (T )dλ du.
                                          0
                                            0     0         0
                                                                                      
                                                                                     


                                                                122