Рубрика:
10
Тогда с учетом того, что в одной фазовой ячейке могут находиться два элек-
трона с противоположно ориентированными спинами, имеем в единичном гео-
метрическом объеме твердого тела
gEdE
dV
h
pdp
h
() ==22
4
3
2
3
π
. (13)
Учитывая (11), получим выражение для плотности энергетических состояний
электрона в разрешенной зоне:
gEdE
mE
h
dE() =
∗
8
2
3
π
3
2
. (14)
Поглощение света при прямых межзонных переходах
Коэффициент поглощения света частоты
ν
при прямых межзонных пере-
ходах определяется вероятностью такого перехода и числом состояний в ва-
лентной зоне и зоне проводимости, разделенных энергетическим расстоянием
h
ν
. Очевидно, что при прямых переходах каждому состоянию в валентной зоне
с данным значением волнового вектора
k
i
соответствует только одно состояние
в зоне проводимости с тем же значением
k
i
, то есть при переходе энергия
электрона
в валентной зоне
E
i
и энергия электрона в зоне проводимости
E
j
од-
нозначно определяются энергией фотона
h
ν
.
Вблизи
k
=0 зависимость
E(k)
представляет собой параболу (11). В этом
случае будем иметь у нижней границы зоны проводимости (рис.5)
EE
k
m
j
n
−=
∗
C
h
22
2
, (15)
а у верхней границы валентной зоны
EE
k
m
i
p
V
−=
∗
h
22
2
. (16)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- …
- следующая ›
- последняя »
