Распространение волн в анизотропных средах. Аверина Л.И. - 18 стр.

                                                    18
П о ляризац ия       о бы кно венно й       и нео бы кно венно й во лн – круг    о вая. О бе
во лны – п о п еречны е, т.е. E z = 0. Н ап равление вращ ения вектораЕ в п ло ско сти
фро нта во лны для нео бы кно венно й во лны тако е ж е, как нап равление вращ ения
электро на в маг   нитно м п о ле. Э то п риво дитк резо нансно му п о г     ло щ ению не-
о бы кно венно й во лны начастотах ω → ω H .
                                                   Н а рис.3 изо браж ена зависимо сть
                                            no,e о тu п ри θ = 0 . П о казатель п рело мле-
                                              2

                                           ния нео бы кно венно й во лны о бращ ается в
                                           нульп ри усло вии u = 1 − W , о бы кно венно й
                                           во лны – п ри усло вии u = 1 + W . О бращ е-
                                           ние в нуль п о казателя п рело мления со о т-
                                           ветствует усло вию о траж ения во лны о т
                                           нео дно ро дно й среды . Е сли часто та во лны
                                            ω > ω H (W < 1) , то о бе во лны мо г  уто тра-
                                           зиться о тп лазмы . Ко г   да ω < ω H , нео бы к-
                                           но венная во лна о тразиться не мо ж ет,
                                           п о ско льку для значения W > 1 усло вие
                                            u ≥ 1 − W со о тветствует о триц ательны м
значениям u или о триц ательны м значениям электро нно й ко нц ентрац ии, что фи-
зически бессмы сленно .
       2. Рассмо трим случай п о п еречно г     о расп ро странения. П усть вектор k на-
п равлен п о о си y и п ерп ендикулярен маг      нитно муп о лю H 0 , о риентиро ванно му
вдо льо си z. П о лаг ая вфо рмуле(3.16) sinθ = 1, cosθ = 0, п о лучим

                                                              u (1 − u )
                           no2 = 1 − u = ε II , ne2 = 1 −                .
                                                             1− u −W 2

                                                                             π
С истемауравнений (3.15) для ко мп о нентвекто раЕ п ри θ =                    будетиметьвид
                                                                             2

                                  (n   2
                                                )
                                           − ε ⊥ E x − jχE y = 0,
                                   jχE x − ε ⊥ E y = 0,
                                  (n   2
                                                )
                                           − ε II E z = 0.

Д ля о бы кно венно й во лны нетрудно п о казать, что о п ределитель системы , о бра-
зо ванно й двумя п ервы ми уравнениями, о тличен о тнуля, т.е. E x = E y = 0. В ек-
то р Е будетнап равлен вдо ль о си z (или H 0 ); этим о бъясняется со вп адение no2
со значением п о казателя п рело мления для изо тро п но й п лазмы . Д ля во лны не-
о бы кно венно й эти уравнения п римутвид