Распространение волн в анизотропных средах. Аверина Л.И. - 17 стр.

                                              17

                                   n − ne                n + ne 
       E x = E1x + E2 x = E0 cos k0 o        l  exp jk0 o      l ,
                                         2                 2     
                                     n − ne               n + ne 
       E y = E1 y + E2 y = − E0 sin  k 0 o     l  exp jk 0 o     l .
                                           2                 2     

О тсю даследует, что мно ж ительп о ляризац ии

                   Ex        n − ne 
              P=      = −ctg k0 o   l  = ctg(k 0luW cosθ ) = ctgα
                   Ey             2   

действителен, т.е.п о ляризац ия п о -п реж немулинейная, но её п ло ско сть п о вё р-
нута о тно сительно о си х на уг       о л α . В еличина это г о угла зависито тдлины
п ро йденно г о во лно й п ути, часто ты во лны и п араметро вп лазмы .
       В земно й ио но сфере электро нная ко нц ентрац ия является функц ией вы со -
ты . П ри удалении о тп о верхно сти о наувеличивается до неко торо г       о максималь-
но г о значения, а затем убы вает. И сп о льзуя эффект Ф арадея, мо ж но п о
измерениям уг     ло в п о во ро та п ло ско сти п о ляризац ии судить о б интег рально й
электро нно й ко нц ентрац ии. П усть, нап ример, п ередатчик, со здаю щ ий линейно -
п о ляризо ванную во лну, нахо дится на вы со те h. И злучаемы й сиг       нал регистри-
руется п риё мнико м, расп о ло ж енны м на п о верхно сти Земли. В это м случае
п ло ско стьп о ляризац ии будетп о вё рнутанауг       ол

                                            4π 2 e3 H 0 cosθ
                                    h                          h
                    α = k0W cosθ ∫ udz =
                                              m 2c 2    ω2
                                                               ∫ N (z )dz.
                                    0                          0


В со о тветствии с это й фо рмуло й п о измерению α мо ж но о п ределить п о лно е
число электро но в встолбе во здухавы со то й h и п ло щ адью п о п еречно г   о сечения
      2
1 см .
        П ерейдё м к рассмо трению о бщ ей задачи, ко г  да усло вие ω >> ω H не вы -
п о лнено и влияние маг   нитно г о п о ля нельзя считать слабы м. П ри ω ≥ ω H п о ка-
затель п рело мления и мно ж итель п о ляризац ии сильно изменяю тся в
зависимо сти о тнап равления расп ро странения и анизо тро п ия весьма сущ ест-
венна. Рассмо трим различны е частны е случаи.
        1. П усть во лна расп ро страняется вдо ль маг  нитно го п о ля ( k | | H 0 , п ро -
до льно ерасп ро странение). И зо бщ их фо рмул (3.16), (3.18) п ри θ = 0 п о лучаем

                               u          ω 2p
                    no2   =1−     =1−              ,
                              1+W     ω (ω + ω H )
                               u           ω 2p
                    ne2   =1−     =1 −              , P = ± j.
                              1−W      ω (ω − ω H )