Распространение волн в анизотропных средах. Аверина Л.И. - 19 стр.

                                           19

                       u(1 − u )     1− u −W 2            uW
                 1 −               −            E x − j        E = 0,
                                                                2 y
                     1 − u − W   2
                                       1 − W 2
                                                         1 − W
                           (           )
                 juWE x − 1 − u − W 2 E y = 0.

П о ско лькуо п ределительэто й системы равен нулю , ко мп о ненты E x , E y о тлич-
ны о тнуля; о ни связаны со о тно ш ением

                                                             E x E y = − jε ⊥ χ .

                                      Э то о значает, что нео бы кно венная во лна
                                      эллип тически п о ляризо ванав п ло ско сти x,
                                      y.
                                              Н а рис.4 изо браж ена зависимо сть
                                                           π
                                      no2,e о тu п ри θ = . В это м случае п о каза-
                                                           2
                                      тель п рело мления нео бы кно венно й во лны
                                      п ри W < 1 о бращ ается в нуль п ри
                                      u = 1 m W , о бы кно венно й – п ри u = 1 .
                                              3. П ри 0 < θ < π 2 о бы кно венная и
нео бы кно венная во лны имею тэллип тическую п о ляризац ию . П о казатели п ре-
ло мления о бращ аю тся в нуль п ри тех ж е значениях u, что и в случае п о п ереч-
но го расп ро странения.

                      4. ГИ Р О М АГН И ТН Ы Е С Р Е Д Ы

     Ф ерритами назы ваю тхимические со единения о ксида ж елеза с о ксидами
других металло в. О со бенно стью этих материало в является со четание ферро -
магнитны х сво йств с низко й электро п ро во дно стью , благ о даря ко торо й элек-
                                тро маг нитны е во лны п ри о п ределё нны х усло -
                                виях мо г утрасп ро страняться в ферритах с до с-
                                таточно малы м затуханием.
                                       М агнитны е сво йства ферритов о п ределя-
                                ю тся наличием в их кристаллическо й реш ё тке
                                «маг нитны х ато мо в» - атомо в или ио но в, о бла-
                                даю щ их маг  нитны м мо ментом m. Т ако й мо мент
                                со здаё тся неско мп енсиро ванны ми сп ино вы ми
                                маг нитны ми мо ментами электро но ватома.
                                       Рассмо трим маг   нитны й ато м, п о мещ ё н-
                                ны й в п о сто янно е маг нитно е п о ле H 0 . П усть
                                маг нитны й мо ментато ма m со ставляетс векто -
                                ро м H 0 неко торы й уг  о л α (рис.5). Н а ато м со