Распространение волн в анизотропных средах. Аверина Л.И. - 21 стр.

                                            21
нитны е          мо менты        ато мо в, намаг
                                               ниченно сть                 такж е   имеет
п о сто янную и п еременную со ставляю щ ие:

                                          & e jωt .
                                 M = M0 + M

        В о тсутствие п еременно г   о магнитно г
                                                о п о ля нап равление вектора M 0
со вп адаетс нап равлением вектора H 0 . В ведя п рямо уг о льную системуко о рди-
нат, о сь z ко торо й со вп адаетс указанны ми нап равлениями, зап иш ем уравнение
движ ения п еременно й со ставляю щ ей вектора намаг    ниченно сти в п ро екц иях на
ко о рдинатны ео си:

                                      (
                          jωM& x = −γ M& y H 0 − H& y M 0 ,)
                          jωM& y = −γ (H& x M 0 − M& x H 0 ),
                          jωM& z = 0.

В ведя о бо значение ω M = (e m )M 0 , п о лучим

                                       ω ω               ωω
                          M& x = − µ 0 2M H2 H& x − jµ 0 2 M 2 H& y ,
                                      ω − ωH            ω − ωH
                                      ωω               ω ω
                          M& y = jµ 0 2 M 2 H& x − µ 0 2M H2 H& y ,
                                     ω − ωH           ω − ωH
                          M& z = 0.

У читы вая, что B = µˆH = µ 0 H + M , п о лучим тензо р маг
                                                          нитно й п ро ниц аемо сти
феррита
                       µ ⊥ − jχ 0 
                                        
                  µˆ=  jχ µ ⊥       0 ,                                     (4.2)
                       0          µ II 
                              0


                                 ω ω                ωωM
г
де                 µ ⊥= µ 0 1 − 2M H2   , χ = µ 0
                                                               , µ II = µ 0 .
                              ω − ωH               ω 2 − ω H2

В ы раж ения (4.2) не учиты ваю тмаг   нитны е п о тери в феррите. С их учё то м все
ко мп о ненты тензо ра стано вятся ко мп лексны ми. Т акж е мы видим, что тензо р –
эрмито в.