Изучение явления гистерезиса ферромагнитных материалов. Балабина Г.В - 2 стр.

Отсюда имеем
                                    πr2ν = nћ/(2m).
Поэтому для магнитного орбитального момента электрона можно записать
                                       !    en" !
                                       p0 =     n
                                            2m
Наименьшее возможное значение магнитного орбитального момента атома с одним электро-
ном будет при n = 1 (электрон движется по первой орбите). Этот элементарный магнитный
момент называется магнетоном Бора µБ (µБ ≈9,27⋅10-24 А⋅м2)
Таким образом, абсолютное значение орбитального магнитного момента р0 зависит от со-
стояния электрона в атоме и имеет порядок значения магнетона Бора μб . Магнетон Бора μБ -
принятая в атомной физике единица измерения магнитных моментов.
                                                                       !
Электрон также обладает собственным механическим моментом -спином LS и связанным с
                                                   !
ним собственным (спиновым) магнитным моментом p S , являющимися такими же неотъем-
лемыми свойствами электрона, как его масса и электрический заряд. Собственный магнит-
             !
ный момент p S имеет квантовую природу, по значению он равен μБ.
                                    !
Так как ядерный магнитный момент p S , присущий атомному ядру, либо очень мал, либо ра-
вен нулю, можно считать, что магнитный момент молекулы
                                 !           !           !
                                 p МОЛ =   ∑p    0   + ∑ pS
где суммирование берется по всем электронам молекулы. Каждому магнитному моменту мо-
лекулы соответствует элементарный круговой (молекулярный) ток, создающий в окружаю-
щем пространстве магнитное поле. У большинства магнетиков в отсутствие внешнего маг-
нитного поля магнитные моменты молекул из-за хаотической ориентировки, обусловленной
тепловым движением, компенсируют друг друга. Молекулярные токи тоже беспорядочно
ориентированы, поэтому обусловленное ими результирующее магнитное поле равно нулю:
вещество не намагничено. (Это относится и к тем магнетикам, молекулы которых при отсут-
ствии внешнего магнитного поля не имеют магнитных моментов.)
                                          !
При наличии внешнего магнитного поля B0 магнитные моменты молекул приобретают пре-
имущественную ориентацию в одном направлении, и вещество намагничивается. Иначе го-
воря, в этом случае магнитные поля отдельных молекулярных токов уже не компенсируют
                              !                                  !
одно другое и возникает поле B ′ , которое накладывается на поле B0 . В результате магнит-
ное поле в веществе представляется в виде суммы:
                                  !   !    !
                                  B = B0 + B ′                                        (1)
            !   !
Здесь под B0 и B ′ подразумеваются макроскопические поля, усредненные по физически
бесконечно малому объему.
Степень намагничивания вещества характеризуется величиной, называемой намагниченно-
       !                   !
стью j . Намагниченность J - векторная величина, равная магнитному моменту единицы
объема вещества:
                                  !    1      !
                                  J =
                                      ∆V
                                           ∑  p МОЛ                                   (2)
     !
где p МОЛ - магнитный момент отдельной молекулы; ∆V - физически бесконечно малый объ-
ем в окрестности данной точки.
Суммирование берется по всем молекулам в объеме ∆V. В СИ намагниченность измеряется в
амперах на метр (А/м).
                   !                                            !
Намагниченность
 #                J  принято связывать не с магнитной индукцией B , а с напряженностью
H.
Полагают, что в каждой точке магнетика