ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
2
2
Li
W
=
. (7.4)
2 Энергию (7.4) можно выразить через характеристики магнитного поля. Пусть цепь, изобра-
женная на рис. 13, содержит длинный соленоид с сердечником из однородного неферромагнитного
магнетика. Индуктивность цепи примем равной индуктивности соленоида (индуктивность всех дру-
гих элементов цепи мала по сравнению с индуктивностью соленоида). Индуктивность длинного со-
леноида равна
VnL
2
0
µµ= .
Магнитное поле соленоида сосредоточено внутри соленоида. Индукция этого поля равна
niB
µ
µ
=
0
, откуда
n
B
i
µµ
=
0
.
Подставив выражения для L и i в (7.4), получим
.
2
0
2
V
B
W
µµ
=
(7.5)
Магнитное поле длинного соленоида однородно. Следовательно, плотность энергии этого поля ω
(энергия единицы объема) равна
.
2
0
2
µµ
==ω
B
V
W
(7.6)
Формула (7.6) справедлива для любого поля – и однородного, и неоднородного. Если известна зави-
симость ω от координат, то для нахождения энергии магнитного поля, распределенного в объеме V,
нужно вычислить интеграл
.
2
0
2
∫∫
µµ
=ω=
VV
dV
B
dVW
(7.7)
МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА
8 МАГНИТНЫЕ МОМЕНТЫ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ
1 Согласно представлениям классической физики электроны в атомах движутся по замкнутым ор-
битам. Следовательно, каждый электрон создает замкнутый микроток, магнитное поле которого можно
охарактеризовать магнитным моментом.
Магнитный момент
m
p
r
, обусловленный движением электрона по орбите, называется орбитальным
магнитным моментом электрона.
Величина орбитального магнитного момента электрона равна
Рис. 15
L
r
υ
v
e
r
r
m
p
r
i
r
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
