ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
В случае неоднородной поляризации следует брать частную производную
t
P
∂
∂
r
;
t
P
j
∂
∂
=
r
r
поляр
. (17.1)
Полный поляризационный ток, протекающий черев некоторую поверхность S, равен
∫∫∫
∂
∂
=
∂
∂
==
SSS
SdP
t
Sd
t
P
SdjI
r
r
r
r
r
r
полярполяр
. (17.2)
3 Второе интегральное уравнение Максвелла выражает теорему о циркуляции вектора B
r
в самом
общем случае: циркуляция B
r
по произвольному контуру интегрирования L в неферромагнитной среде
равна
поляр0микро0пров000
III
t
N
ldB
E
L
µ+µ+µ+
∂
∂
εµ=
∫
r
r
, (17.3)
где
00
,εµ – магнитная и электрическая постоянные;
t
N
E
∂
∂
– скорость изменения потока вектора напря-
женности электрического поля E
r
сквозь произвольную поверхность S, опирающуюся на контур L;
полярмикропров
,, III
– соответственно полные токи проводимости, микротоки и поляризационные, проте-
кающие сквозь S (охватываемые контуром L).
Второе уравнение Максвелла называют иногда теоремой полного тока.
Уравнение (17.3), так же как и (16.3), не выводится. Оно – обобщение опыта.
18 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ
Итак, электрическое и магнитное поля существуют в неразрывном единстве. Они образуют единое
электромагнитное поле.
Согласно принципу относительности Эйнштейна (все физические законы инвариантны относитель-
но инерциальных систем отсчета) разделение электромагнитного поля на электрическое и магнитное
относительно и зависит от выбора системы отсчета. В этом нетрудно убедиться.
Пусть некоторая совокупность зарядов в данной инерциальной системе отсчета покоится. В этой
системе существует только электрическое поле, магнитное поле отсутствует. Но эти же заряды по от-
ношению к другим инерциальным системам отсчета движутся и, следовательно, создают не только
электрическое, но и магнитное поле.
Если провод с постоянным током покоится в данной системе отсчета, то он создает постоянное
магнитное поле. Но этот же провод по отношению к другим инерциальным системам движется. Сле-
довательно, порождаемое им магнитное поле в этих системах будет изменяться и создавать вихревое
электрическое поле. Короче говоря, поле, которое относительно некоторой системы отсчета выгля-
дит как «чисто» электрическое или как «чисто» магнитное, относительно других систем будет пред-
ставлять собой совокупность электрического и магнитного полей.
19 ПОЛНАЯ СИСТЕМА УРАВНЕНИЙ МАКСВЕЛЛА
Полная система уравнений Максвелла при наличии некоторых дополнительных условий позволяет
решать с определенной степенью точности любую задачу, связанную с электрическими и магнитными
процессами.
Замечание. Уравнения Максвелла, вообще говоря, следовало бы записывать в дифференциальной
форме, ибо интегральные уравнения при решении конкретных задач приносят пользу только в самых
простых случаях, например при наличии симметрии зарядов и токов и при условии, что среда безгра-
нична, однородна, изотропна и неферромагнитна. Однако уравнения Максвелла в дифференциальной
форме выходят за рамки нашей программы и, поэтому мы ограничимся интегральными уравнениями.
Первые два уравнения мы уже записывали. Это – закон электромагнитной индукции и закон полно-
го тока:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
