ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
2)" .
смещпров
IIldH
L
+=
∫
r
r
(19.6)
Циркуляция вектора напряженности
H
r
магнитного поля по произвольному замкнутому контуру L
равна алгебраической сумме тока проводимости и тока смещения, охватываемых контуром L.
Третье и четвертое уравнения выражают теорему Гаусса для векторов E
r
и B
r
.
Для вектора E
r
: поток вектора E
r
сквозь произвольную замкнутую поверхность S равен
0
1
ε
, умно-
женной на алгебраическую сумму свободных и поляризационных зарядов, заключенных внутри объема,
ограниченного поверхностью S
3) ,
0
поляр
0
своб
ε
+
ε
=
∫
q
q
SdE
S
r
r
(19.7)
где
полярсвоб
, qq
– алгебраические сумма свободных и поляризационных зарядов, охватываемых поверх-
ностью интегрирования S.
Для вектора B
r
4) .0=
∫
S
SdB
r
r
(19.8)
Пятое и шестое уравнения связывают
HBED
r
r
r
r
и,и
5)
;
0
PED
rrr
+ε=
(19.9)
6)
(
)
.
0
JHB
rrr
+µ=
(19.10)
В изотропных несегнетоэлектрических неферромагнитных средах эти уравнения переходят в более
простые:
5)′
;
0
PED
rrr
+εε=
(19.11)
6)′
.
0
HB
rr
µµ=
(19.12)
И, наконец,
7) Ej
r
r
σ=
пров
(19.13)
где
пров
j
r
– плотность тока проводимости;
σ
– электропроводность;
E
r
– напряженность электрического
поля.
Уравнения Максвелла играют в электромагнетизме такую же роль, как законы Ньютона в механике
или начала термодинамики в молекулярной физике.
20 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ
1 Из дифференциальных уравнений Максвелла следует, что возможно существование электромаг-
нитного поля в виде электромагнитных волн. Рассмотрим качественную сторону этого вопроса.
Пусть в точке О безграничного диэлектрика создано каким-либо способом электрическое поле E
r
(рис. 37). Если нет электрических зарядов, поддерживающих это поле, оно будет исчезать.
Но изменяющееся электрическое поле создает магнитное поле B
r
, линии которого направлены по
часовой стрелке, если смотреть на вектор E
r
сверху ( E
r
убывает, поэтому
t
E
∂
∂
r
направлен вертикально
вниз).
линия
E
r
E
r
x
линия
В
r
линия
1
В
r
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
