Физика. Строение и физические свойства вещества. Барсуков В.И - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

рафиолетовой области спектра. С ростом n соседние частоты всё меньше и меньше отличаются друг от друга. Линии в
спектре идут всё гуще и гуще, накапливаясь у предельной частоты дискретного спектра:
R=ν
∞,1
(рис. 1.6).
Рис. 1.6
Однако на этом спектр не кончается. Частота
∞
ν
,1
получается в результате перехода электрона на первую орбиту с
бесконечно удалённой орбиты, на которой его кинетическая энергия равна нулю. Как отмечалось ранее, электрон, будучи
удалён от ядра, может иметь любую положительную энергию E. При переходе из такого состояния на первую орбиту бу-
дет испущен фотон энергии:
1
EE
−
=
ε
>
1
EE
−
∞
и частоты
ν
>
∞
ν
,1
. (1.13)
Все линии этой серии (серия Лаймана) лежат в ультрафиолетовой области от значений 68,1215
3
4
2,1
2,1
==
ν
=λ
R
cc
А
°
до
границы серии
23,911
,1
==λ
∞
R
c
А
°
. Аналогично, полагая k = 2 и n = 3, 4, 5, …, получаем частоты второй серии (серия
Бальмера), возникающей при переходе электрона на вторую стационарную орбиту. Первые четыре линии этой серии ле-
жат в видимой области спектра:
8,6562
3,2
3,2
=
ν
=λ
c
А
°
(красная линия, линия
α
H );
3,4861
4,2
=λ А
°
(синяя линия, линия
β
H );
5,4340
5,2
=λ А
°
(фиолетовая линия, линия
δ
H );
7,4101
6,2
=λ
А
°
(фиолетовая линия, линия
γ
H
).
Остальные линии этой серии расположены в ультрафиолетовой области. Граница серии –
3646
,2
=λ
∞
А
°
, а далее
идёт сплошной спектр.
Так же получаются частоты третьей серии (серия Пашена), четвёртой (серия Брэкета), пятой (серия Пфунда) и дру-
гих серий, лежащих уже в инфракрасной области (рис. 1.7).
Рис. 1.7
Из формул (1.11) и (1.12) следует, что любую частоту в спектре одноэлектронного атома можно представить в виде

Страницы