ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
29
Поскольку квадрат амплитуды определяет энергию колебаний
(освещённость), то при продвижении вдоль NM будут встречаться точ-
ки с большей или меньшей освещённостью (подтверждается зависи-
мость освещённости от размеров отверстия – r
k
и его отношения к λ).
Получили вывод, что свет не распространяется прямолинейно, а
освещённость в точке M определяется размером и положением от-
крытого фронта волны (отверстием в экране). Свет можно считать
прямолинейно распространяющимся в случае, когда размеры отвер-
стия значительно больше размеров зоны.
Рассмотренное выше явление обычно называют дифракцией от
круглого отверстия или дифракцией Френеля в сходящихся лучах.
2.2. ДИФРАКЦИЯ ФРАУНГОФЕРА
(ДИФРАКЦИЯ В ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ ЛУЧАХ)
Дифракция в параллельных лучах впервые была рассмотрена не-
мецким физиком И. Фраунгофером. Для получения пучка параллель-
ных лучей света, падающих на препятствие (отверстие или непрозрач-
ный экран), обычно пользуются небольшим источником света, кото-
рый помещается в фокусе собирающей линзы. Распределение по раз-
личным направлениям интенсивности света за препятствием исследу-
ется с помощью второй собирающей линзы и экрана, расположенного
в фокальной плоскости линзы. Наибольший интерес представляют
случаи дифракции, наблюдающиеся
при прохождении плоской волны
сквозь узкую щель или дифракцион-
ную решётку. Пусть параллельный
пучок монохроматического света па-
дает нормально на непрозрачный эк-
ран (рис. 2.3), в котором прорезана
длинная узкая щель шириной AB = a.
В соответствии с принципом Гюй-
генса–Френеля точки щели являются
вторичными источниками волн, ко-
леблющимися в одной фазе и распро-
страняющимися во все стороны впе-
ред от щели. Если бы свет рас-
пространялся прямолинейно, то на
экране E, установленном в фокальной
плоскости собирающей линзы, полу-
чилось бы изображение источника
Рис. 2.3
а)
б)
в)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
