ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
53
Кроме дипольного возможно квадрупольное и более сложные ти-
пы излучений. В этом случае свет не будет поляризован в одной опре-
делённой плоскости и его можно представить как сумму двух поляри-
зованных взаимно перпендикулярно лучей с закономерно сдвинутыми
фазами. Простейшим случаем такого плоскополяризованного луча
будет луч, поляризованный по кругу. Пусть в направлении
υ
r
распро-
страняются две плоскопараллельные волны одинаковой амплитуды
A
1
= A
2
= A, сдвинутые по фазе на 90°, как показано на рис. 4.3. Урав-
нения этих колебаний в точке M будут
tAE
x
ω= cos
и
π
+ω=
2
cos tAE
y
. (4.1)
Результирующий вектор равен
yx
EEE
r
r
r
+=
. (4.2)
Из рисунка 4.3, а видно, что угол
,
α
который вектор
E
r
составля-
ет с осью
x
, определяется как
,
cos
sin
tg
ttg
tA
tA
E
E
x
y
ω=
ω
ω
==α
т.е.
t
ω
=
α
. (4.3)
Величина же вектора
E
r
AttAEEE
yx
=ω+ω=+=
2222
sincos
(4.4)
остаётся постоянной.
Рис. 4.3
а)
б)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- …
- следующая ›
- последняя »
