ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
54
Из (4.3) и (4.4) следует, что в точке
M
конец электрического век-
тора
E
r
(и
)H
r
равномерно вращается по кругу. В соседней точке луча
это вращение будет соответственно сдвинуто по фазе и при «момен-
тальном» снимке концы вектора
E
r
и
H
r
будут расположены по спира-
ли вокруг луча. С течением времени вся эта «спираль» будет равномер-
но смещаться вдоль своей оси. Если амплитуды обеих взаимно перпен-
дикулярных волн будут различны (
21
AA ≠
), то получится эллиптически
поляризованный луч – конец вектора
E
r
будет описывать эллипс.
Ввиду хаотичности величины и направления вектора
E
r
, интен-
сивности лучей, поляризованных в любых двух взаимно перпендику-
лярных плоскостях, в среднем одинаковы и
222
2
1
EEE
yx
==
. (4.5)
4.2. ПОЛУЧЕНИЕ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЛУЧЕЙ
Поучение поляризованных лучей основано на анизотропии элек-
трических свойств тех сред, через которые проходит световая волна.
Например, если анизотропен кристалл, то его диэлектрические
проницаемости по координатным осям
x
ε
и
y
ε будут различными.
Различными будут и показатели преломления
xx
n ε=
и
yy
n ε=
(так как
1
=
µ
) для лучей, поляризованных вдоль координатных осей с
электрическими векторами
x
E
r
и
y
E
r
(рис. 4.4). Если в вакууме или од-
нородной среде оба луча двигались совместно, то при падении на такой
кристалл они преломятся под разными углами и пространственно разой-
дутся. Это явление носит название двойного лучепреломления. Оба
луча будут иметь различные скорости распространения
xx
nc /=υ
,
yy
nc /
=υ
и, соответственно, различную
оптическую длину волны.
В так называемых одноосных кри-
сталлах имеется одно направление рас-
пространения света, при котором не на-
блюдается двойного лучепреломления.
Это направление называется оптической
осью кристалла. Для этой оси диэлек-
трические проницаемости во всех пер-
пендикулярных к ней направлениях
одинаковы:
0
ε=ε=ε
yx
и луч будет
Рис. 4.4
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- …
- следующая ›
- последняя »
