Физика. Волновая и квантовая оптика. Барсуков В.И - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

56
Таким образом, если на пластинку, вырезанную из кристалла так,
как показано на рис. 4.5, падает нормально естественный луч, то он
расщепляется на два луча – обыкновенный и необыкновенный. Обык-
новенный луч проходит, не преломляясь и не изменяя своего направ-
ления. Необыкновенный луч внутри кристалла отклоняется, а на выхо-
де идет параллельно обыкновенному, но смещается относительно по-
следнего тем сильнее, чем больше толщина пластинки. Оба луча поля-
ризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях.
При прохождении сквозь диэлектрик свет частично поглощается
и его интенсивность уменьшается. В анизотропном кристалле погло-
щение будет зависеть от ориентации плоскости поляризации, т.е.
обыкновенный и необыкновенный лучи будут поглощаться в разной
степени. Это явление носит название дихроизма. В кристалле турма-
лина необыкновенный луч полностью поглощается при толщине пла-
стины в 1 мм. Выходящий из неё луч полностью поляризован в одном
направлении. Такую пластинку называют поляризатором.
Явление поляризации света имеет место и при отражении или
преломлении света на границе двух диэлектриков, когда имеет место
анизотропия условий распространения, т.е. когда условия отражения и
преломления для лучей, поляризованных в плоскости падения и пер-
пендикулярно к ней, различны. При этом отражённый и преломлен-
ный лучи будут в той или иной степени поляризованы.
Рассмотрим подобное явление с помощью рис. 4.6.
Пусть из вакуума на плоскую границу диэлектрика под углом i
падает плоская волна с электрическим вектором E
0
, поляризованная в
плоскости, перпендикулярной к плоскости падения. Эта волна частич-
но отразится под углом i, а частично преломится под углом r. Среда
немагнитная – µ = 1, диэлектрическая проницаемость – ε. Отражённая
и преломленная волны поляризованы в той же плоскости, что и па-
дающая, а их амплитуды E
i
и E
r
. Углы r и i связаны соотношением
,
sin
sin
n
r
i
=
где
ε=
2
n
. (4.6)
На границе раздела вакуум –
диэлектрик число линий поля меня-
ется скачкообразно и выполняются
условия
средывак
ττ
= EE
r
r
и
средывак
1
nn
EE ε=⋅
.
(4.7)
Применим закон сохранения
энергии, учитывая, что электриче-
Рис. 4.6

Страницы