ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
58
Подставляя эти соотношения в (4.6),
найдём:
,tg
cos
sin
sin
sin
i
i
i
r
i
n ===
т.е.
ni =
кр
tg
. (4.16)
Для лучей, поляризованных в плос-
кости падения, из рис. 4.7 видно, что
векторы
i
EE
r
r
,
0
и
r
E
r
направлены парал-
лельно границе раздела и не имеют нор-
мальных составляющих. В результате
чего оказывается, что коэффициент от-
ражения волны, поляризованной в плоскости падения,
),( infR
II
=
монотонно возрастает с углом падения, ни при каких значениях
i
не
обращается в нуль, а в предельных случаях
0
=
i
и
2/
π
=
i
совпадает
с
⊥
R
. Зависимости
⊥
R
и
II
R
от
i
показаны на рис. 4.8.
Уравнение (4.16) выражает так называемый закон Брюстера.
Если на границу диэлектрика под углом Брюстера (
кр
ii =
) падает луч,
поляризованный перпендикулярно к плоскости падения, то он целиком
преломится (рис. 4.9, а).
При падении под тем же углом луча, поляризованного в плоско-
сти падения (рис. 4.9, б), происходит частичное отражение и частичное
преломление. Если под этим же углом падает естественный луч, то
отражённый луч поляризован полностью, а преломлённый – частично
(рис. 4.9, в). Поэтому угол
кр
i
, определяемый по формуле (4.16), назы-
вается углом полной поляризации.
Рис. 4.8
Рис. 4.7
n
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 56
- 57
- 58
- 59
- 60
- …
- следующая ›
- последняя »
