ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
55
распространяться с одинаковой скоростью, независимо от его поля-
ризации.
Рассмотрим случай нормального падения естественного света
на отрицательный кристалл (
0
ε<ε
, а
ε=υ c
больше, чем
00
ε=υ c
), грань которого не перпендикулярна к оптической оси и
эта ось
AA
лежит в плоскости чертежа (рис. 4.5). Волна, поляризован-
ная в плоскости чертежа (отмечена точками, вектор
AA
E
⊥
r
), дойдя до
поверхности кристалла, будет распространяться во все стороны с оди-
наковой скоростью
0
υ
. Поэтому из точек
M
и
M
′
надо провести по-
лусферы радиусом
t
∆υ
0
и огибающая их
OO
′
даст положение фронта
в кристалле спустя промежуток времени
.t
∆
Видно, что фронт остаётся плоским и лучи не изменяют своего
направления. Эти лучи называются обыкновенными.
Волна, поляризованная перпендикулярно к плоскости чертежа
(отмечена чёрточками), в кристалле распространяется более сложным
образом.
В разных направлениях от точек
M
и
M
′
электрический вектор
будет составлять различные углы с оптической осью и для таких лучей
будут разными
ε
и
υ
. Применяя построение Гюйгенса, из точек
M
и
M
′
в этом случае надо проводить не полусферы, а полуэллипсоиды.
Огибающая эллипсоидов представляет собой плоскость
H
H
′
. Эта
волна существенно отличается от волны
OO
′
и называется необыкно-
венной. Для необыкновенной волны лучи
MH
и
H
M
′
′
уже не перпен-
дикулярны к фронту
H
H
′
. Для них не выполняется закон преломле-
ния – закон синусов.
Рис. 4.5
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 53
- 54
- 55
- 56
- 57
- …
- следующая ›
- последняя »
