ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
нормальные составляющие вектора индукции при переходе границы раздела магнетиков не изменяются.
Выразив вектор индукции через напряженность поля, получим
21
2010 nn
HH µµ=µµ
,
откуда
1
2
2
1
µ
µ
=
n
n
H
H
. (28.2)
Вычислим циркуляцию вектора напряженности по прямоугольному контуру, стороны которого параллельны границе раздела
магнетиков (рис. 43)
∑
∫
==−=
ττ
0
12
IlHlHldH
L
r
r
,
так как контур обхода не охватывает токов.
Рис. 43
Из последнего равенства получаем
12
ττ
= HH
, (28.3)
еще раз учитывая, что
HB
r
r
µµ=
0
,
имеем
2
1
2
1
µ
µ
=
τ
τ
B
B
. (28.4)
Таким образом, при переходе через границу раздела двух магнетиков нормальная составляющая вектора индукции
n
B
r
и тангенциальная составляющая вектора напряженности
τ
H
r
не изменяется; тангенциальная составляющая вектора индукции
τ
B
r
и нормальная составляющая вектора напряженности
n
H
r
изменяются скачкообразно (рис. 44).
Рис. 44
