Методы исследования древесины и ее производных. Базарнова Н.Г - 79 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

АлтГУ | Барнаул

Составители: 

Рубрика: 

79
зонда с радиусом R
о
между величиной Н
∞
и соответствующими струк-
турными параметрами установлена следующая закономерность [87]
23
21
0
2
4
)1(3
∞
∞
⋅−
=
HR
P
E
µ
,
(10)
где
µ
– коэффициент Пуассона; Р – нагрузка.
После подставления уравнения (10) в соответствующее уравнение
теории высокоэластичности
RT
E
e
3
∞
=
ν
получается уравнение для расчета величины концентрации химических
узлов сетчатого полимера
∞∞
⋅⋅⋅
⋅−
=
RTHR
P
e
23
21
0
2
4
)1(
µ
ν
,
(11)
где
ν
е
– концентрация межузловых цепей сетки в моль/см
3
; R – газовая
постоянная; Т
∞
– температура выхода на плато высокоэластичности.
После подставления уравнения (11) в выражение
e
c
d
M
ν
=
,
(12)
где d – плотность полимера, получается уравнение для расчета M
c
:
P
RTHRd
M
c
⋅−
⋅⋅⋅⋅
=
∞∞
)1(
4
2
23
21
0
µ
.
(13)
Поскольку ТМК есть огибающая равновесных деформационных
скачков всех полимергомологов, то, естественно, и сумма будет
величиной равновесной, что в действительности и наблюдаем на
практике. Представив, что
∑
⋅=
icc
i
MM
ϕ
,
(14)
зонда с радиусом Rо между величиной Н∞ и соответствующими струк-
турными параметрами установлена следующая закономерность [87]

                                3(1 − µ 2 ) ⋅ P
                      E∞ =                      ,                  (10)
                                 4 R01 2 H ∞3 2

где µ – коэффициент Пуассона; Р – нагрузка.
     После подставления уравнения (10) в соответствующее уравнение
теории высокоэластичности
                                              E∞
                                   νe =
                                             3RT
получается уравнение для расчета величины концентрации химических
узлов сетчатого полимера

                                (1 − µ 2 ) ⋅ P
                   νe =                             ,              (11)
                           4 ⋅ R01 2 ⋅ H ∞3 2 ⋅ RT∞

где νе – концентрация межузловых цепей сетки в моль/см3; R – газовая
постоянная; Т∞ – температура выхода на плато высокоэластичности.
После подставления уравнения (11) в выражение
                                       d
                              Mc =           ,                     (12)
                                      νe

где d – плотность полимера, получается уравнение для расчета Mc:

                          4 ⋅ d ⋅ R01 2 ⋅ H ∞3 2 ⋅ RT∞
                 Mc =                                    .         (13)
                                 (1 − µ 2 ) ⋅ P

    Поскольку ТМК есть огибающая равновесных деформационных
скачков всех полимергомологов, то, естественно, и сумма будет
величиной равновесной, что в действительности и наблюдаем на
практике. Представив, что

                      Mc =      ∑M      ci   ⋅ ϕi ,                (14)



                                                                     79

Страницы