Основы гидрофизики. Беховых Л.А - 56 стр.

     • между точками, имеющими разные температуры, непре-
менно есть точки со всеми промежуточными температурами;
     • изотермические поверхности всегда замкнуты на себя
или на границы тела;
     • любое тело может быть представлено как совокупность
бесконечного числа примыкающих друг к другу изотермических
поверхностей;
     • изотермические поверхности не могут пересекать друг
друга (так как одна и та же точка тела не может иметь одновре-
менно две температуры), но одно тело может иметь несколько
одинаковых изотерм;
     • поверхности максимальных градиентов не имеют разры-
вов, но могут иметь изломы и, кроме того, в отличие от изотер-
мических поверхностей значения градиентов могут меняться
скачкообразно;
     • в твердом изотропном теле поверхности максимальных
градиентов являются одновременно поверхностями, совпадаю-
щими с направлением теплового потока.

                2.2. Тепловой поток.
           Коэффициент теплопроводности
     Пусть в среде имеют место различные значения температу-
ры, т.е. имеется градиент температуры, тогда в этой среде будет
существовать тепловой поток (распространение теплоты). Теп-
ловой поток направлен в сторону убывания температуры. Линии
теплового потока совпадают с линиями максимальных градиен-
тов лишь в изотропных телах, где они создают с изотермами
криволинейную, но ортогональную сетку.
     Французский ученый Фурье, изучая перенос теплоты в сре-
дах, открыл эмпирический закон, согласно которому удельный
тепловой поток (или интенсивность теплового потока) прямо
пропорционален градиенту температуры:
                         q = λ (-∂t/∂n),                   (2.9)
где λ – коэффициент пропорциональности;
    n – нормаль к изотермической поверхности.
     Формула (2.9) в настоящее время носит название закона
Фурье. Коэффициент пропорциональности λ называют коэффи-

                              56