Основы гидрофизики. Беховых Л.А - 54 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

АГАУ | Барнаул

Составители: 

Рубрика: 

54
тепловых процессов. Так, если имеется водохранилище глуби-
ной 100 м с температурой воды 0,5
°С и водохранилище глуби-
ной 10 м с температурой воды 5
°С, то хотя их запасы теплоты
одинаковы (относительно температурного порога льдообразова-
ния – 0
°С), при прочих равных условиях ледяной покров раньше
образуется на первом водохранилище. Однако даже при одина-
ковых глубинах и равных запасах тепла условия в двух водо-
хранилищах могут быть весьма разными ввиду разного характе-
ра распределения температуры по глубине.
Если температура тела изменяется от точки к точке, то оно
может быть охарактеризовано пространственным температур-
ным полем, а если температура изменяется к тому же и во вре-
мени, то пространственно-временным. Температурное поле мо-
жет быть представлено в виде функциональной зависимости
t = f
1
(x, у, z, τ), (2.2)
где х, у, z – координаты точки;
τ – время.
Таким образом, совокупность температур всех точек тела в
какой-либо момент времени называется температурным полем.
Температурные поля подразделяют на стационарные и не-
стационарные. Если температура тела является функцией коор-
динат и времени, что соответствует зависимости (2.2), то такое
температурное поле будет нестационарным (градиент темпера-
туры по времени ∂t/∂τ ≠ 0). В том случае, когда температура тела
с течением времени не изменяется (∂t/∂τ = 0) и является функ-
цией только координат, температурное поле будет стационар-
ным:
t = f
2
(x, у, z). (2.3)
Различают температурные поля трехмерные (пространст-
венные), двухмерные (плоские) и одномерные (линейные). К
первым относятся поля, описываемые зависимостями (2.2) и
(2.3), ко вторым – поля, определяемые как
t = f
3
(x, у, τ), (2.4)
t = f
4
(x, у), (2.5)
к третьим — поля, соответствующие уравнениям:
t = f
5
(x, τ), (2.6)
t = f
6
(x). (2.7) 
тепловых процессов. Так, если имеется водохранилище глуби-
ной 100 м с температурой воды 0,5°С и водохранилище глуби-
ной 10 м с температурой воды 5°С, то хотя их запасы теплоты
одинаковы (относительно температурного порога льдообразова-
ния – 0°С), при прочих равных условиях ледяной покров раньше
образуется на первом водохранилище. Однако даже при одина-
ковых глубинах и равных запасах тепла условия в двух водо-
хранилищах могут быть весьма разными ввиду разного характе-
ра распределения температуры по глубине.
     Если температура тела изменяется от точки к точке, то оно
может быть охарактеризовано пространственным температур-
ным полем, а если температура изменяется к тому же и во вре-
мени, то пространственно-временным. Температурное поле мо-
жет быть представлено в виде функциональной зависимости
                          t = f1 (x, у, z, τ),             (2.2)
где х, у, z – координаты точки;
    τ – время.
     Таким образом, совокупность температур всех точек тела в
какой-либо момент времени называется температурным полем.
     Температурные поля подразделяют на стационарные и не-
стационарные. Если температура тела является функцией коор-
динат и времени, что соответствует зависимости (2.2), то такое
температурное поле будет нестационарным (градиент темпера-
туры по времени ∂t/∂τ ≠ 0). В том случае, когда температура тела
с течением времени не изменяется (∂t/∂τ = 0) и является функ-
цией только координат, температурное поле будет стационар-
ным:
                          t = f2 (x, у, z).                (2.3)
     Различают температурные поля трехмерные (пространст-
венные), двухмерные (плоские) и одномерные (линейные). К
первым относятся поля, описываемые зависимостями (2.2) и
(2.3), ко вторым – поля, определяемые как
                          t = f3 (x, у, τ),                (2.4)
                            t = f4 (x, у),                 (2.5)
к третьим — поля, соответствующие уравнениям:
                            t = f5 (x, τ),                 (2.6)
                            t = f6 (x).                    (2.7)


                              54

Страницы